Современными исследователями физическая, однородная континуальная среда (газ, жидкость, твердое тело) понимается как материя, равномерно и трехмерно заполняющая пространство, которая обладает способностью передавать возмущения с постоянной скоростью. Свойства среды определяют скорость распространения возмущений в ней. Известны континуальные среды, обладающие принципиально разными способами передачи возмущений. Одна из них отличается тем, что возмущения передаются по линии, совпадающей с направлением распространения. Другой тип среды способен передавать возмущения с вектором смещения в направлении распространения и с вектором смещения, ориентированном по нормали к направлению распространения. Имеется третий тип среды, в которой смещения происходят во взаимно ортогональных друг другу и к направлению распространения ориентациях. Первая среда представляет собой газ (жидкость), вторая - твердое тело. Свойства среды третьего типа - эфира (вакуума) известны, но его внутренняя структура пока еще не определена. Эфир характеризуется физическими постоянными: скоростью распространения колебаний, диэлектрической постоянной, магнитной проницаемостью.
Выполненные после Д. Максвелла исследования процессов излучения, распространения и приема электромагнитных волн показали, что эфир обладает определенной величиной волнового сопротивления Z ~ 377 ом [3]. Наблюдения за процессом заряда вакуумированного конденсатора, подачи тока в соленоид, показывают, что электромагнитные процессы в эфире обладают инерцией. Установленные факты и явления позволяют утверждать, что эфир является специфической средой, принципиально отличающейся от жидких и твердых сред.
Одним из самых примечательных свойств эфира является то, что он не оказывает сопротивления равномерному движению. Например, в материальных (обладающих физической плотностью) средах элементарные частицы (электроны и др.) постоянно находятся во взаимном движении. Стабильное состояние макрообъектов, их фиксированное взаимное положение, могут сохраняться чрезвычайно долго. Установленный возраст некоторых земных пород и метеоритов составляет (3,8-4,7)·109 лет [33]. Все это время движение, например, электронов вокруг ядер атомов, составляющих кристаллическую решетку минералов в этих породах и метеоритах, происходит без изменения их орбит, замедления скорости их обращения. Из результатов исследований астрономов нам также известно, что свет от самых отдаленных галактик приходит к нам за время, оцениваемое в миллионы световых лет. При сколько-нибудь большом поглощении света эфиром мы не смогли бы наблюдать эти далекие галактики.
Наиболее полные данные о свойствах эфира дают наблюдения о распространении в нем электромагнитных волн и света. Как известно электромагнитная волна представляет собой периодическое изменение в пространстве и времени электрического и магнитного полей, распространяющееся в виде волновых пакетов во все стороны от той области пространства, где возникают колебания [3]. Бегущая в пространстве электромагнитная волна описывается взаимно-перпендикулярными векторами напряженности электрического Е и магнитного Н полей. Величины векторов Е и Н изменяются синхронно и перпендикулярно направлению распространения волны. Перпендикулярность векторов напряженности Е, Н и направления распространения обусловливают <поперечность> электромагнитной волны. Векторы Е и Н, оставаясь взаимно-перпендикулярными, могут быть, в плоскости нормальной к направлению распространения, ориентированы произвольно. Имеется также очень важное свойство электромагнитных волн - их поляризуемость. Свет, являющийся электромагнитной волной, легко проявляет свойства - <поперечность> и поляризуемость. Свет может иметь линейную, эллиптическую и круговую поляризации [34]. В первых двух случаях можно выделить направленность векторов Е и Н. При круговой поляризации зафиксировать направление векторов нельзя. Имеется также хаотично поляризованный (естественный) свет. Физическая среда может изменять степень поляризации света. Например, из хаотично поляризованного выделять линейно-поляризованный, а также изменять вид поляризации света, - из линейной в эллиптическую, круговую и т. д. При распространении света в жидких и твердых средах возникает еще ряд эффектов, основными из которых являются плеохроизм (дихроизм) и проявление оптической активности (вращение плоскости поляризации) [35, 36].
Причина плеохроизма заключается в анизотропии поглощения света, а именно поглощается такая компонента света, вектор поляризации которой ориентирован перпендикулярно вытянутым структурным элементам среды. В настоящее время разработано много типов поляризаторов естественного света, работающих с использованием эффекта плеохроизма [37]. Оптической активностью обладают минералы и вещества, построенные из диссиметричных молекул, не имеющих ни центра, ни плоскости симметрии. Применение поляризованного света для изучения веществ имеет давнюю историю, причем наиболее интенсивно он начал использоваться после введения Уильямом Николем в 1828 г. поляризаторов в микроскоп.
Явления, аналогичные поляризационным при распространении света, наблюдаются в твердых телах при распространении упругих поперечных (сдвиговых) колебаний. Вектор их поляризации направлен по нормали (в общем случае) к направлению распространения, аналогично векторам Е и Н в электромагнитных волнах.
Изучение законов распространения поляризованных упругих волн помогает выявить аналогии и особенности распространения электромагнитных колебаний.
Для изучения особенностей распространения сдвиговых колебаний в твердом теле нами разработан новый метод, названный акустополяризационным [38]. Метод предназначен для обнаружения упругой анизотропии, определения числа и пространственной направленности элементов симметрии, типа симметрии и величин констант упругости. Метод апробирован на средах поперечно-изотропной, ромбической и других типов симметрий. Принципиальная схема наблюдений, осуществляемых по этому методу, не отличается от схемы, применяемой при поляризационных наблюдениях в оптике [39].
Акустополяризационные измерения осуществляются специально разработанным прибором, получившим название акустополярископ, рис.1 [40].
Рис. 1. Конструкция акустополярископа с поворотной платформой. 1 - основание; 2 - стойка; 3 - кронштейн; 4 - подвижный шток; 5 - преобразователи; 6 - образец; 7 - поворотная платформа; 8 - дополнительный кронштейн; 9 - шкала углов; 10 - указатель.
Наблюдения проводятся при помощи преобразователей сдвиговых колебаний. Метод акустополяризационных наблюдений осуществляют при помощи излучателей и приемников (преобразователей) линейно-поляризованных чисто поперечных колебаний. Перед первым этапом измерений плоскости поляризации преобразователей совмещают (положение ВП). Образец устанавливают между преобразователями. В процессе измерений образец поворачивают в пределах угла 360о, при этом измеряется амплитуда сигнала на экране регистрирующего прибора. Перед вторым этапом измерений плоскость поляризации преобразователей скрещивают под углом 90о (положение ВС).
Второй этап измерений также проводят в пределах полного угла поворота образца. В результате измерений получают акустополяриграммы - нормированные круговые диаграммы амплитуды прошедшего через образец ультразвукового импульса. Акустополяриграмма, полученная при параллельных (ВП) векторах поляризации, позволяет судить, например, о наличии эффекта линейной акустической анизотропии поглощения [41] и, соответственно, о преимущественной ориентировке структурных элементов. Акустополяриграмма, полученная при положении ВС, позволяет сделать заключение о наличии и числе элементов симметрии в данном сечении образца, их ориентации в пространстве с точностью до 1-3о.
На рис.2 приведены экспериментальные акустополяриграммы различных материалов, иллюстрирующие особенности распространения в них сдвиговых колебаний.
Рис. 2. Акустополяриграммы кубических образцов силикатного стекла (а), дерева (b), монокристалла микроклина (c), синтетического кварца (d) в трех взаимно перпендикулярных направлениях 1-1', 2-2', 3-3'. Сплошная линия - векторы параллельны, пунктир - векторы скрещены.
Кубический образец С-t-5 изготовлен из блока силикатного стекла. Он представляет собой практически изотропную среду (скорость продольной волны - 5,77 км/с, сдвиговой - 3,41 км/с). Об этом свидетельствуют три пары акустополяриграмм, полученные в направлениях 1-1', 2-2' и 3-3' по трем граням образца (рис.2а). Акустополяриграммы ВП по форме близки к правильной окружности. Акустополяриграммы ВС малы по размеру и не имеют четко выраженных максимумов.
Довольно интересные формы имеют акустополяриграммы образца обыкновенного дерева (рис.2b). Акустополяриграммы ВП, полученные на всех трех парах граней кубического образца, резко отличаются от теоретически рассчитанных.
Анализ показывает, что амплитуда сдвиговых колебаний при векторе поляризации, направленном по нормали к волокнам дерева, в 2-5 раз меньше, чем при ориентации вектора вдоль волокон. Таким образом, при векторе поляризации поперечной волны, направленной поперек волокон, происходит интенсивное поглощение энергии колебаний. Аналогичное свойство различным образом поглощать колебания, названное плеохроизмом (дихроизмом), наблюдается при прохождении поляризованного света через некоторые минералы, такие как турмалин, кунцит, кордиерит и др. [35].
Названное эффектом линейной акустической анизотропии поглощения сдвиговых колебаний (ЛААП), данное свойство довольно часто наблюдается в текстурированных горных породах [41]. В дереве ЛААП сопровождается, как следует из формы акустополяриграмм ВС (рис.2b), упругой анизотропией. Один из элементов упругой симметрии направлен вдоль оси кольцевой структуры дерева, а другой - по нормали к ней.
Еще более значительное проявление линейной анизотропии поглощения наблюдается в минеральном образце микроклина, рис.2с. Кубический образец микроклина был вырезан таким образом, что его кристаллографическая ось [001] совпадает с нормалью 1-1' к грани (1), а ось [010] - нормалью 2-2' к грани (2). Полученные при скрещенных векторах поляризации акустополяриграммы ВС показывают, что элементы упругой симметрии минерала практически перпендикулярны к граням образца. Показатели эффекта линейной анизотропии поглощения для первой и третьей пары граней очень велики и, соответственно, составляют Д1 = 0,90, Д3 = 0,93. Наиболее естественное объяснение проявления ЛААП в образце микроклина состоит в том, что этот минерал обладает совершенной спайностью в двух направлениях. Плоскости спайности образуют плоскопараллельные пространственные решетки, на которых и происходит поглощение (рассеяние) колебаний.
Акустополяриграммы в направлении 1-1' (рис.2d) получены на кубическом образце монокристалла синтетического кварца (тригональная сингония). В том же направлении проходит поворотная ось [0001] третьего порядка.
Соответственно, на акустополяриграмме ВС выделяются 6 минимумов, следующих друг за другом с шагом примерно 60о, - по два минимума на каждую плоскость симметрии. Акустополяриграмма ВП состоит из трех лепестков. Акустополяриграммы, полученные в направлениях 2-2' и 3-3', показывают на наличие двух элементов симметрии. Рисунок 2d показывает, что метод акустополярископии может служить для изучения волновых процессов в средах низких систем симметрии: триклинной, моноклинной и др.
Описанные примеры иллюстрируют некоторые особенности распространения сдвиговых колебаний в сложных средах. Они подтверждают наличие, при распространении сдвиговых колебаний в анизотропных средах, всех трех форм поляризации, - линейной, эллиптической и круговой, рис.3. Величина и направленность вектора Аn, описывающего движение среды в волне, выражается уравнением:
 , |
(5) |
где a, b - большая и малая оси эллипса смещения частиц среды соответственно; ω - круговая частота колебаний; t - время.
Если величины a = b, поляризация сдвиговых колебаний будет циркулярной. При a = 0 или b = 0 поляризация колебаний является линейной.
Аналогичные явления наблюдаются при распространении световых волн. Каждый из фотонов представляет собой одиночный волновой пакет (солитон) определенной частоты.
Направленность смещения частиц эфира происходит в направлении по нормали к направлению распространения фотона. При своем прохождении фотон может возбуждать в эфирной среде круговые, эллиптические либо линейные смещения. В этом случае говорят, что фотон имеет круговую, эллиптическую либо линейную поляризацию. Формы смещения частиц эфира при прохождении фотона аналогичны приведенной на рис.3.
Рис. 3. Эллиптическая форма смещения частиц среды в твёрдом теле при распространении сдвиговых волн [38].
Существуют приборы, например поляриметры, которые позволяют выделять тот или иной вид поляризации из общего потока хаотично поляризованного солнечного света [36]. Способность электромагнитных колебаний принимать разные формы поляризации очень широко используется при исследовании свойств различных веществ, в радиоэлектронике, радиолокации, астрономии и др. [34, 36, 42, 43].
Результаты анализа большого числа акустополяриграмм твердых сред, в основном, минералов и горных пород, известные данные из практики оптических поляризационных наблюдений [34-43], позволяют провести первичную классификацию общих и различающихся явлений, сопровождающих распространение поляризованных электромагнитных и акустических колебаний. Общими признаками, описание которых во многих случаях математически адекватно для двух видов излучения, распространяющихся в анизотропных средах, обладают:
Однако для каждого из этих видов характерны следующие особенности:
Таким образом, при распространении электромагнитных, световых и упругих сдвиговых волн наблюдается много сходных и близких явлений, показывающих существование общих элементов в структуре как твердого тела, так и эфира.
Приведенный перечень общих и различающихся явлений и признаков взаимодействия со средами электромагнитных и акустических колебаний не является полным.
Дополнительно рассмотрим выражения для коэффициентов отражения и прохождения для плоской однородной волны света, падающей на плоскую поверхность, разделяющую две, различающиеся по оптическим свойствам, среды [46]. Для компоненты волны, вектор поляризации которой лежит в плоскости раздела сред, коэффициент прохождения равен:
 , |
(6) |
где Тр - амплитуда волны, прошедшей во вторую среду; Ар - амплитуда волны, падающей на границу раздела сред; n1 - коэффициент преломления в первой среде, n1 = C/V1; n2 - коэффициент преломления во второй среде, n2 = C/V2; С - скорость распространения света в эфире; V1 - скорость распространения света в первой среде; V2 - скорость распространения света во второй среде; θi - угол падения луча волны в первой среде; θt - угол падения луча волны во второй среде.
Для отраженной волны соответствующий коэффициент равен:
 |
(7) |
где Tt - амплитуда отраженной волны.
Теперь рассмотрим уравнения отражения и прохождения для акустической поперечной однородной, плоско поляризованной волны с плоским фронтом, падающей также на плоскую границу раздела двух различающихся по акустическим свойствам твердых сред. Согласно работе [49] для волны с вектором поляризации, лежащим в плоскости раздела сред (поляризация SH), коэффициенты прохождения и отражения имеют вид:
 , |
(8) |
 , |
(9) |
где ASH2 - соответственно амплитуда прошедшей, ASH1 - амплитуда отраженной; ASH - амплитуда падающей волны; Р = (VS12/VS22) - отношение квадратов скорости распространения поперечной волны в первой среде VS1 к скорости распространения волны такого же рода во второй среде VS2; h = sin2β, где β - угол падения луча поперечных колебаний в первой среде; H = ρ2/ρ1 - отношение значений плотности ρ2 во второй среде к плотности ρ1 в первой.
Используя уравнение Снеллиуса
sinθi/V1 =
sinθt/V2 , а также
выражения q =
sin2θi, 
, уравнения (6) и (7) можно привести к
виду, подобному виду уравнений (8), (9):
 , |
(10) |
 . |
(11) |
Анализируя совместно уравнения (8), (9) и (10), (11) можно заметить их весьма близкую структуру. За исключением параметра H = ρ2/ρ1 (отношения значений плотности ρ2 во второй твердой среде к плотности ρ1 в первой), эти пары уравнений эквивалентны. Параметр Н в уравнениях (10), (11) отражения-прохождения света на границе раздела оптически различающихся сред отсутствует. Из этого следует вывод, что эфир и оптически прозрачные тела (газы, жидкости, твердые тела) не различаются для электромагнитных волн по параметру плотности, а только по скорости распространения в них колебаний. Не происходит скачка плотности эфира при переходе света из вакуума в прозрачное тело и из прозрачного тела в вакуум. Иначе, эфир не обладает плотностью или массой такого же рода, которой обладают физические тела, то есть той, которая имеет размерность, например, кг/м3. Эфир является основой распространения электромагнитных волн и внутри физических сред. Как известно, скорость распространения света в газах, жидкостях, твердых телах всегда ниже, чем в вакууме [2].
На основании этого, можно предположить, что в физических, ощущаемых (обнаруживаемых физическими приборами и имеющих массу) средах при огибании атомных структур фотонам необходимо преодолевать дополнительное расстояние, уменьшающее скорость распространения колебаний.
Заметим также, что в отношении законов отражения-преломления света на границе раздела сред соблюдается полный баланс энергии, исключающий возможность каких-либо дополнительных <продольных> световых волн [46]. Перечень других явлений и эффектов, включающих пьезо- и термоэлектричество, взаимные электроупругие эффекты описаны в работах [42, 50, 51].
Суммируя изложенные результаты, к общим свойствам эфира (вакуума) следует отнести:
Всем перечисленным и известным свойствам, концепциям Ньютона, МакКулага, Д. Максвелла, У. Томсона, в наибольшей степени отвечает следующая модель эфира.
Перечисленные положения требуют дополнительных обоснований и, вместе с тем, позволяют составить физически адекватную модель структуры эфирной среды. Ниже нами представлены обоснования сформулированных положений.
|
|
 |
