ДЖ ЛАРМОР - ЭФИР И МАТЕРИЯ

Cambridge, 1900, p. 162— 193.—Перев. с англ. Н. И. Надеждиной и Ю. И. Иваньшина.

Представим теперь, что материальная система состоит из свободного эфира, наполненного системой электронов, каждый из которых должен быть рассмотрен индивидуально. Некоторые из электронов являются свободными, но в большинстве своем они сгруппированы в материальные молекулы. Мы попытается сравнить относительные движения таких электронов в двух случаях: когда они образуют материальную систему (или принадлежат к материальной системе), не совершающую поступательного движения в эфире, и когда система как целое движется относительно эфира, скажем для краткости, со скоростью v параллельно оси х. Средой, в которой развиваются события, в нашем конкретном случае является сам свободный эфир, уравнения динамики которого были точно установлены двумя совершенно независимыми путями — из рассмотрения оптической и электродинамической сторон его проявления, так что на этот счет в нашем анализе не будет ничего гипотетического. Электрон е будет представлен как особая точка в эфире, при подходе к которой упругое напряжение, составляющее эфирное смещение (/, g, к), неограниченно увеличивается пропорционально

Это фактически аналогично тому, что называют простым полюсом в двумерном представлении, используемом в теории функции комплексного переменного. Предполагается, что эта сингулярность представляет собой определенную структуру, образующую в эфире ядро напряжения, которое способно перемещаться в среде независимо от движения самого эфира; вместе с электроном при его движении перемещается и связанная с ним “порция” окружающего эфирного напряжения, описываемого вектором смещения (/, g, h), пропорциональная, как указывалось выше,

Следует заметить, что энергия этой части смещения сконцентрирована вокруг ядра электрона, а не распространена на большую область, как могло бы показаться на первый взгляд. Эфирное смещение удовлетворяет условию потока dfldx + dgldy + dhldz = 0, если в рассматриваемом элементе объема нет электронов. Последние аналогичны так называемым источникам и стокам в абстрактной теории жидкостного потока, так что при наличии электронов интеграл от нормальной составляющей эфирного смещения по границе какой-либо области вместо того, чтобы быть равным нулю, равен 2е — числу электронов, находящихся внутри этой области. Другой связанный с эфиром вектор, вектор магнитной индукции (а, Ь, с), также обладает свойством потока, но в его распределении нет особых точек, обладающих свойствами простых полюсов. Однако движение электрона включает сингулярность в (а, Ь, с) ротационного типа с ядром,, совпадающим с движущимся электроном.

А именно: по мере того как расстояние г от него уменьшается неограниченно, магнитная индукция стремится к evr^-i sin 9, имея направление, перпендикулярное к плоскости угла 9 между г и скоростью v электрона. Это возникает как возмущение среды, стремящейся вывести электрон из его исходного положения и восстановить его в новом положении, в которое он перешел. Соотношения станут более явными, когда будут представлены в кинематических выражениях Приложения Е или когда мы перейдем к пределу в формулах гл. XI, относящейся к полю движущегося заряженного тела конечных размеров. Описание в тексте, как простого полюса, применимо к электрону, движущемуся со скоростью v, когда членами порядка (и/с)² пренебрегают. В противном случае поле эфира, расположенного в непосредственной близости от него, не изотропно, и выражение для него необходимо заменить более точным, полученным в гл. IX. При обсуждении второго порядка в главе XI эта более точная форма привлекается неявным образом. При этом определяется напряжение электрона (п. 111) по концентрации смещения эфира вокруг него. Сингулярность магнитного поля, которая участвует в движении электрона (конечно, не внутренняя), не имеет концентрации.

Среднее по времени этой сингулярности для квазистационарного орбитального движения электрона на расстояниях, значительно превышающих размеры орбит, аналитически эквивалентно магнитному дублету, что аналогично источнику и связанному с ним равному стоку. Наконец, предполагается, что различные части эфира пребывают в покое, так что” изменение во времени, например, напряжения какого-либо элемента эфира выражается производной по времени без каких-либо дополнительных членов, представляющих изменение напряжения за счет элемента эфира, перенесенного тем временем в новое положение.. В этом отношении уравнения для эфира, будучи фактически линейными, намного проще уравнений гидродинамики. Эфир неподвижен в этой теории, в то время как молекулы, из которых состоит Земля и все другие материальные тела, пролетают через эфир, не вызывая в нем никакого заметного движения. Благодаря этому строго выполняется закон астрономической аберрации света и остается в силе доплеровское изменение длины волны излучения движущегося источника. Но окажется, что все чисто земные оптические явления не зависят от движения Земли.

где символом rot (а, Ь, с) обозначают по Максвеллу вектор (

\dy , а С есть единственная физическая константа эфира, представляющая собой скорость распространения в нем упругих возмущений. Эти аналитические уравнения выведены Максвеллом в его математическом развитии взглядов Фарадея на электрическую среду. Они аналогичны уравнениям, полученным Мак-Кулафом на четверть века раньше в его формулировке динамики оптической среды. Смело можно утверждать, что теоретические исследования Максвелла в комбинации с экспериментальными проверками Герца и его последователей в этой области придали аналитической формулировке динамических соотношений свободного эфира точность и четкость, не превзойденную ни в каком другом разделе физики, даже в теории гравитации. В конструкцию же кинематической схемы изображения эфирного напряжения проник более спекулятивный элемент — тот, который позволит объединить различные предположения, перечисленные выше. Для дальнейшего понимания желательно (а для различных приложений даже необходимо) иметь конкретные знания о физической природе описывающих возмущение эфира векторов (/, g, h) и (а, Ь, с) в форме представлений, которые бы неясно, интуитивно, заключали в себе аналитические соотношения между этими векторами и содержали бы также условия и ограничения, которым каждый из этих векторов подчиняется, включая характерные особенности электрона, его неизменность и его свойство свободно перемещаться в эфире.

Для чисто аналитического развития схемы эфира, сформулированной выше, нет необходимости в конкретном физическом лредставлении строения эфира, поскольку существенную основу такого подхода уже образуют абстрактные соотношения и условия, приведенные выше. Фактически эти аналитические соотношения являются одними из идеально простых для такой цели, так как они дают в явном виде изменения во времени интересующих нас векторов, поэтому, зная состояние системы в какой-либо момент времени /, можно немедленно получить состояние в момент t + dt и так последовательными шагами или с помощью разложения в ряд Тейлора можно определить состояние системы в любой будущий по сравнению с t момент времени. Вопрос, требующий особого внимания, заключается в следующем: определяет ли решение этих уравнений

при заданном начальном состоянии системы движение электронов (или ядер напряжения) через среду, а также изменения напряжения в самой среде. Из дальнейшего рассмотрения будет видно, что при подходящих гипотезах дело обстоит именно так, поскольку заданное начальное состояние будет заключать в себе и данные о движениях электронов, т. е. начальное условие для (а, b, с) будет включать ротационные сингулярности около электронов по направлениям их движения, именно такие, которые за интервал времени Ы переместят электроны в новые положения, и так последовательно шаг за шагом.

Однако при этом предполагается, что ядро электрона очень лабильно в своем движении через эфир. Иными словами, на это движение не влияет ни инерция, ни какие-либо другие силы, кроме тех,, которые выражают связь электрона с эфиром. Мы предполагаем фактически при этом полноту приведенной выше эфирной схемы связи.. Любую трудность, которая может появиться из-за бесконечных значений векторов в самом ядре, можно устранить способом, обычным в аналитических работах по тяготению: будем предполагать, что ядро представляет собой объемное распределение электричества очень большой, но конечной плотности. В таком случае электричество не абсолютно сконцентрировано в точке, а распределено в очень, малом объеме, вследствие чего значения векторов остаются конечными. Относительно детальной структуры электронов не делается никаких предположений, поскольку размеры их ядер чрезвычайно” малы по сравнению с расстояниями между ними; допустимо рассматривать их как точки, подобно тому как, например, в общей теории тяготения планеты солнечной системы рассматривают как притягивающие точки. Этот метод является неполным только потому, что не рассматривает энергию и другие величины, связанные с взаимодействием частей самого электрона, поскольку они существенны только внутри молекул.

Следует заметить, что согласно развиваемому здесь подходу, в котором атомы вещества рассматриваются как совокупности электронов, взаимодействие между атомами может быть описано только через электрические силы. Электрический характер сил химического сродства был составной частью воззрений Дэви, Берцелиуса и Фарадея. И более поздние дискуссии по этому вопросу, устраняя грубые концепции, непременно стремились к утверждению этой, гипотезы. До сих пор совершенно не разработан подход, в котором с этой точки зрения рассматривались бы обычные силы сцепления. Однако подобные трудности не ощущались как фундаментальные трудности атомно-вихревой картины строения вещества, пленившей высокие авторитеты молекулярной физики. Даже в конкретной реализации максвелловской теории эфира, на которую мы ссылались выше, атом вещества обладает всеми динамическими свойствами вихревого кольца в жидкости, лишенной трения, так что все, что может быть сделано в рамках представлений о вихревых кольцах, неявно присоединяется к настоящей схеме. Тот факт, что успеха в области сил сцепления не достигли, в сущности, не является веским возражением против развития теории подобного рода, ибо целью теоретической физики не является полная и незамедлительная победа над “modus operandi” явлений природы. Это безнадежно недостижимо, хотя бы по той причине, что аппарат мышления, с помощью которого мы проводим исследования, сам является в одном из его аспектов частью схемы Природы, которую он пытается объяснить. Это очевидная истина. Истина, которая доказывает наличие корреляции между процессом мышления и процессами внешних явлений и которая заставляет продвигаться вперед, чтобы составить более четкую и ясную картину этих взаимосвязей. Без тени сомнения мы сводим взаимосвязи большой области физических явлений к их простейшим элементам, ибо не знаем, как применить старые принципы для объяснения новых явлений, к которым их, по-видимому, можно было бы применить, но которые находятся в основном за пределами досягаемости непосредственного эксперимента.

Естественнее всего было бы предположить, что схема, с успехом работающая в области макроскопических физических явлений, которые мы можем подробно исследовать, должна иметь место (при соответствующих изменениях и добавлениях, касающихся различий в масштабах) и в микромире, недоступном для непосредственного детального изучения. И в любом случае (какого бы взгляда мы ни придерживались относительно необходимости детального объяснения химического взаимодействия подходящей физической схемой) накладывается ограничение, как только мы начинаем рассматривать живую природу: любой законченный анализ условий жизнедеятельности, когда исключаются внешние результаты явлений, должен оставаться за пределами наших мыслительных способностей. Задача научного объяснения заключается фактически лишь в том, чтобы устанавливать правильные соотношения в запутанном лабиринте явлений природы, а вовсе не в том, чтобы давать исчерпывающую схему этого лабиринта. Теория, адекватно отображающая взаимосвязи какой-либо области явлений природы, сохраняет свое право на существование до тех пор, пока она не окажется в противоречии, неустранимом подходящей модификацией, с какой-либо другой областью явлений природы.

Вернемся теперь к уравнениям свобод-ного эфира и перейдем от покоящихся относительно эфира осей (х, у, г) к осям (х', у', г'), движущимся с поступательной скоростью параллельно оси х. Благодаря этому мы сможем исследовать, как меняются явления, когда наблюдатель движется с постоянной скоростью относительно покоящегося эфира. Эти уравнения имеют вид

Поскольку при переходе к движущейся с постоянной скоростью системе координат (х¹, у', г') = (х — vt, у, z), t' = /, следовательно, dldx, dldy, dldz будут d/dx', dldy', dldz', a dldt заменится на dldt' — — v-dldx', уравнения примут вид

Используя две последние формулы, можно полностью исключить (/> g> Щ и ("• ь< с) так, чтобы остались только штрихованные

(Именно такое преобразование временной координаты было применено Лоренцем в работах 1892 и 1895 гг. (Arch. Need., 1892, b. 25, s. 363; Versucb einer Theorie der elektrischen und optischen Erscheimmgen in bewegten Korpern (Leiden, 1895)). В общем виде местное время с начальным отсчетом, зависящим от пространственной координаты, было введено еще раньше Фогтом в работе “О принципе Доплера” (Gott. Nachr., 1887, p. 41). — Прим. ред.)

Это приведет к тому, что (d/dx') + (u/C²)e (d/dt') заменится на dldx', в то время как другие дифференциальные операторы останутся неизменными. Благодаря этому уравнения принимают вид, который они имели в покоящейся системе отсчета, если не обращать внимания на множители е в их левых частях.

107. Следует заметить, что множитель е отличается от единицы только на v/C², т. е. на бесконечно малую второго порядка, пренебрегая которой, мы получим следующую картину. Рассмотрим какую-либо электродинамическую систему, и пусть спонтанные изменения, происходящие в ней, описываются в движущейся относительно эфира с постоянной скоростью (о, 0, 0) системе координат (х', у', г') векторами (/, g, h) и (а, Ь, с), представленными как функции переменных х', у', г' и t'. Последняя величина представляет собой время, измеряемое обычным путем. Тогда существует соответствующая (correlated) покоящаяся относительно осей (х', у', г') электродинамическая система, такая, что описывающие ее спонтанные изменения векторов (/', g', h') и (а', Ь', с') являются функциями переменных х', у', г' и t" = t' — (vlC²)x', функциями точно такими же, как и те, которые представляют величины

относящиеся к соответствующей движущейся системе, когда они выражаются через переменные х', у', г' и t'. Теперь, наоборот, возьмем какую-либо покоящуюся в эфире электродинамическую систему. Пусть она описывается векторами (/', g', h') и (а', Ь', с'), выраженными как функции координат (х, у, z) и времени г'. Заменим в этих функциях f на t — (v/C²)x. Тогда результирующие выражения являются значениями величин

Поэтому электроны в обеих сравниваемых системах, будучи расположенными в особых точках, где перестает убывать концентрация электрического смещения, занимают соответствующие положения. Далее, мощности [Этим термином автор обозначает количество электричества в объеме электрона. — Прим. перев. (strengths) ] этих электронов равны, так как вблизи электрона (независимо от того, движется ли он или покоится) значения (/, g, h) и (а, Ь, с) практически определяются им самим, а вклад остальной части системы пренебрежимо мал. В этой связи соотношение между (/, g, h) и (/',#', ti) есть, согласно п. 106:

и тогда, поскольку для одиночного покоящегося электрона (а', Ј>', с') равно нулю, вблизи связанного электрона в движущейся системе (/, g, h) равно if', &g', e/i'), где е = [1 — (irVC²)]-¹ отличается от единицы на бесконечно малую второго порядка. Таким образом, пренебрегая бесконечно малыми второго порядка, мы имеем (/, g, h) = = (/'> g'> h') для соответствующих точек, расположенных очень близко к электронам, и, поскольку количество электричества внутри любой замкнутой поверхности равно интегралу от нормальной составляющей эфирного смещения по этой поверхности, взяв достаточно малую поверхность вокруг электрона, мы получим в этом приближении одинаковые мощности электронов в двух системах.

Следует отметить, что рассмотренное выше аналитическое преобразование уравнений применимо к любой изотропной диэлект
рической среде, а не только к эфиру; мы должны только заменить С на скорость распространения излучения в этой среде. Преобразование поэтому будет разным для разных сред. И мы зайдем в тупик, если попытаемся сравнивать движущуюся материальную систему, рассматривая ее как непрерывную, с такой же системой, находящейся в покое, так как движение поляризованного диэлектрика изменяет математический вид электрического тока. Бесполезно поэтому пытаться осуществить подобным образом прямое общее преобразование уравнений материальной среды, в которой встречаются коэффициенты проводимости и диэлектрической проницаемости.

Установленное соотношение между электродинамической системой, отнесенной к неподвижным осям-, и системой, отнесенной
к движущимся осям, имеет очень простой вид, когда первая из систем стационарна, — переменные не зависят от времени. Следовательно, распределение электронов во второй системе будет в каждый момент времени точно таким же, как и распределение в первой, пока вторая система сопровождает свои оси отсчета в их движении с постоянной скоростью через эфир. Иными словами, если мы имеем какую-либо покоящуюся систему наэлектризованных тел, находящуюся в равновесии под влиянием электрического взаимодействия и наложенных ограничений, то при тех же ограничениях мы будем иметь идентичную, находящуюся в равновесии систему, совершающую равномерное поступательное движение относительно эфира.
Иными словами, равномерное поступательное движение не вызывает каких-либо изменений в распределении электричества до тех пор, пока нас интересует только первый порядок отношения скорости системы к скорости излучения. Различные случаи этого общего пред положения будут последовательно проверяться в связи со специальными исследованиями.

Кроме того, этот результат не зависит от природы сил, действующих между молекулами вещества: предполагается, что структура вещества и все электрические распределения не меняются (в приближении первого порядка) при движении в эфире. Все доказанное сводится к тому, что если какая-либо конфигурация ионных зарядов является естественной в покоящейся материальной системе, то сохранение этой конфигурации относительно равномерно движущейся системы не потребует каких-либо новых вспомогательных сил. Электрон, взятый сам по себе, должен быть в любой мыслимой теории простой сингулярностью эфира: его перемещения, когда он свободен, и взаимодействия с другими электронами, если он окружен материей, прослеживаются с помощью дифференциальных уравнений одного лишь окружающего свободного эфира. А корреляция между этими уравнениями установлена для двух случаев, которые сравнивались выше. Следует заметить, однако, что, хотя неподвижная и движущаяся системы электронов при такой корреляции являются в соответствующих случаях идентичными, их электрические и магнитные смещения отличаются членами первого порядка.

Приближение первого порядка по v/C, полученное выше, было выведено из соответствиями, п. 106) между уравнениями для векторов, обозначенных (/', g', h') и (а', Ь', с'), отнесенных к покоящимся относительно эфира осям (х', у', z') и времени t", и уравнениями для соответствующих векторов, обозначенных (/, g, h) и (а, Ь, с), отнесенных к движущимся поступательно с постоянной скоростью осям (х', у', z') и времени t'. Но мы можем пойти дальше и с помощью более полного преобразования установить соответствие, которое будет верным и во втором порядке. Обозначим, как прежде, t' — (v/C²)ex' через /". Тогда точные уравнения для (/, g, h) и (а, Ь, с), отнесенных к движущимся осям (х', у', z') и времени f, как показано выше, эквивалентны уравнениям:

* Здесь автор впервые в движущейся системе вводит координаты (х_и y_lt^гъ ti), связанные с координатами (х, у, z, t) исходной системы релятивистскими преобразованиями, которые впоследствии стали называться преобразованиями Лоренца.— Прим. ред

где е = [1 — {и²1 С²)]'¹. Будет видно, что множитель е сокращается, так что система уравнений, отнесенная к движущимся осям, которая объединяет новые переменные с нижними индексами, по форме идентична максвелловской системе уравнений эфира, отнесенной к неподвижным осям. Такое функциональное преобразование (х!, у', z') в (*!, у_1у г_г) имеет смысл (применительно к данной проблеме) удлинения пространства в отношении в^|/2 вдоль направления движения системы координат. Поэтому, если величины (/_ъ g_ly h_r) и (a_lt Ь_и с_х)_узаданные как функции переменных x_lt у_ъ z_lt t_lt выражают ход спонтанного изменения векторов электродинамической системы движущихся электронов, отнесенный к покоящимся относительно эфира

ход изменения векторов (/, g, h) и (а, Ь, с) соответствующей электродинамической системы движущихся электронов, отнесенный к осям, движущимся поступательно относительно эфира с постоянной скоростью (v, 0, 0). При таком соответствии между двумя электродинамическими системами мы имеем

Таким образом, выводы относительно положений электронов в двух системах, которые были предварительно установлены в приближении первого порядка по и/С, остаются справедливыми и в приближении второго порядка, если считать, что размеры движущейся электродинамической системы сокращаются вдоль направления ее

движения по сравнению с неподвижной системой в отношении е-"^гили 1 — (1/2)(и²/С²).

111. Отношение мощностей соответствующих электронов в двух системах можно теперь вывести точно так же, как это было сделано раньше, когда мы ограничились обсуждением лишь первого приближения по v/C. В случае единичного равномерно движущегося электрона сравнение проводится с единичным покоящимся электроном, вблизи которого величина (а_ь b_lt c_x) стремится к нулю, поскольку она зависит от этого электрона. В общем случае мы имеем теперь

следовательно, для единичного электрона (g, h) = e (g_lt к_г), тогда как / = e^l/2f_v Но мощность электрона в движущейся электромагнитной системе представляет собой значение интеграла || (fdy'dz' + + gdz'dx' + hdx'dy'), взятого по любой как угодно малой поверхности вокруг ядра электрона, так что мощность каждого движущегося электрона &¹¹² Ц (fidy^Zx + g₁dz₁dx₁ -f- h_xdx_xdy^) равна мощности соответствующего покоящегося электрона, умноженной на е¹/². Этот аргумент применим, как и прежде, даже и в присутствии других электронов, если электрон окружить достаточно малой поверхностью интегрирования, поскольку тогда значение каждого вектора будет в основном определяться только этим электроном (Этот результат сразу же следует из п. 110, в котором показано, что соответствующие плотности зарядов равны, в то время как объемы относятся как е I к единице.).

Фактически, мы должны уменьшить масштаб электрических зарядов, а следовательно, и величины dfldx + dgldy + dhldz в покоящейся системе в отношении е'^². Применим поэтому преоб-оазование

Форма основных вихревых уравнений эфира не изменится, если положить k = / и у = &~^l>²k. Пусть теперь k и / равны единице, а 7 = = е~'^², так что мы требуем не изменения масштаба пространства и времени, а только уменьшения величины (а, Ь, с) в отношении

Следующими атомы, то эффект приведения стабильной материальной системы в движение с постоянной скоростью заключается в том, чтобы создать равномерное сжатие системы в направлении движения, пропорциональное величине е~'/² = [1 — (1/2)(и²/С²)]. Электроны займут соответствующие положения в этой сжатой системе, а эфирные смещения в пространстве вокруг них не будут такими же, как и в неподвижной системе: если (/, g, h) и (а, Ь, с) — эфирные смещения в движущейся электродинамической системе, то электрическое и магнитное смещения в соответствующих точках покоящейся системы будут представлять собой значения, которые векторы

имели во время const + vx/C² до рассматриваемого момента, когда масштаб времени возрос в отношении е¹^².

эфирное смещение, связанное с плоским волновым цугом, распространяющимся вдоль направления (/, т, п) со скоростью V (или С1\а, где р. — коэффициент преломления, равный р (I² + /л² + л²)"'/²) в покоящейся материальной среде, отнесенной к системе координат (х_х, у_х, z_x). Векторы (/, g, h) л (a, b с) в соответствующем волновом цуге в такой же, но движущейся и потому сжатой в указанном выше смысле среде, определяемой координатами (х, у, z), удовлетворяют соотношению

Так как волновой цуг в покоящейся среде поперечно поляризован, так что векторы (/, g, h) и (а, Ь, с) оба лежат в плоскости фронта волны, то это же самое справедливо и для векторов (/, g, h), (a, Ь, с) соответствующего волнового цуга в движущейся системе. Фактически этого следовало ожидать исходя из вихревого свойства этих векто-

ров: вектор направления фронта цуга в движущейся среде пропорционален (/е^|/2 -f-— &¹>²,т, /г),а его скорость распространения есть

Таким образом, когда волновой цуг распространяется со скоростью V вдоль направления движения материальной среды, т. е. вдоль оси х, так что тип равны нулю, скорость цуга относительно этой среды будет V&~4[1 + (Vv/C²)], или, с точностью до величин
второго порядка по v/C,

цуга в покоящейся системе множителем I I -f 2/ —^ ) или 1 —

— lv/\iC, где / — косинус угла наклона луча к направлению и, т. е. длина волны в движущейся электродинамической системе короче на величину, пропорциональную v/C, которая представляет собой эффект Доплера, поскольку период (с точностью до v/C) не меняется.

Поскольку (f,g, h) и (а, Ь,с) находятся в одинаковой фазе в свободном проникающем эфире, то когда один из них равен нулю, равен
нулю и другой. Поэтому в любых экспериментальных условиях невозмущенные области одной системы соответствуют невозмущенным областям другой системы. Этот результат отрицает в общем виде возможность обнаружения движения Земли при помощи оптических экспериментов второго порядка, так как оптические измерения обычно проводятся методом нулевой юстировки аппаратуры, когда возмущение зануляется.

В качестве простой иллюстрации общей молекулярной теории рассмотрим пару электронов противоположных знаков, описывающих стационарные круговые орбиты один вокруг другого, когда такая система не совершает поступательного движения в эфире [В этом примере предполагается, что орбитальные скорости так малы, что излучение не имеет места.]. Мы можем убедиться, что, когда такая пара движется в эфире в плоскости орбит электронов, эти орбиты будут сплющиваться по направлению v пропорционально 1 — (1/2)(и²/С²) и превратятся в эллипсы. В это же время будет иметь место пропорциональное v/C замедление орбитального движения электрона, когда он приближается к среднему положению, и ускорение, когда электрон проходит его, так что в целом период изменится только на величину второго порядка отношения vIC. Подобным образом можно учесть влияние поступательного движения и в общем случае, когда направление этого движения наклонно к плоскости орбиты или когда как угодно сложная орбитальная система электронов составляет идеальную молекулу. Но это утверждение подразумевает, что ядро электрона является просто особой точкой в эфире, что в нем не заключено ничего такого, чья природа инерции была бы чужда эфиру. Это подразумевает также, что нет никаких других сил между электронами, кроме определенных электрических сил, которые существуют только благодаря эфиру. В рамках нашего подхода обстоятельство, что изменения периодов обращения электронов при движении молекул в эфире являются величинами второго порядка по о/С, существенно для теории спектроскопических измерений лишь при космических скоростях. Этот вывод, однако, остался бы в силе, если бы мы предположили, что молекула имеет не связанные с эфиром инерцию и потенциальную энергию, которые не зависят от равномерного движения. В этом случае существующие в молекуле эфирные поля (свободные или ограниченные) движущихся электрических зарядов будут продольно симметричными и постоянными в первом приближении. Поэтому на них не влияет изменение знака скорости поступательного движения, так что частоты свободных колебаний не могут включать в себя первую степень этой скорости.

Тот факт, что равномерное движение молекулы через эфир не нарушает ни ее строение (в первом приближении), ни продольную-
симметрию эфира в ней, показывает, что, если установилось стационарное движение, средняя кинетическая энергия системы складывается из внутренней энергии молекулы (она такая же, как и у покоящейся молекулы) и суммарной энергии поступательного движения ее отдельных электронов, поскольку возмущение эфира есть аддитивная сумма возмущения за счет внутреннего движения электронов в молекуле и возмущения за счет их общей поступательной скорости. Поэтому, оценивая среднее значение объемного интеграла от квадрата эфирного возмущения, который представляет собой общую кинетическую энергию, мы будем иметь интеграл от квадратов каждого из этих возмущений в отдельности вместе с интегралом от членов, содержащих их произведение. Один сомножитель этого произведения не меняется во времени и продольно симметричен для каждого электрона: именно этот множитель появился за счет поступательного движения. Другой сомножитель, возникший за счет орбитального движения электронов, является колебательным и радиально симметричным. Из соображений симметрии интеграл от такого
произведения равен нулю. Установленный результат говорит о том, что кинетическая энергия движущейся молекулы складывается из внутренней энергии, не зависящей в приближении первого порядка от движения молекулы, и энергии поступательного движения ее электронов.

Множитель перед половиной квадрата поступательной скорости молекулы является (в том же приближении) мерой инерции, или массой, молекулы с таким строением. Отсюда, пренебрегая¹величинами второго порядка, получим, что электрическая инерция молекулы равна сумме инерции составляющих ее электронов,. а фундаментальный химический закон постоянства массы при молекулярных преобразованиях проверяется для той части массы, которая имеет электрическую природу.

Против точки зрения, что вся инерция молекулы связана с электрическим действием, возникло возражение на основании того,.
что гравитация (которая, видимо, не связана с этим действием) пропорциональна массе. Было сделано предположение, что инерци” и гравитация есть различные следствия одной причины. Теперь инерция является, по определению, коэффициентом перед половиной" квадрата скорости в выражении для энергии поступательного движения молекулы. Из электролитических* соображений предполагается, что в строении молекулы электрические силы значительно преобладают над гравитационными. По-видимому, справедливо заключить, что и электрическая часть ее энергии в то"; же мере преобладает над гравитационной. Но это лишь подтверждает, что инерция имеет в основном электрическое или, скорее, эфирное происхождение. Более того, увеличение кинетической электрической энергии электрона вследствие его движения со скоростью v зависит от (и/С)², от коэффициента инерции эфира и от размеров ядра электрона, где С — скорость света. Возрастание гравитационной энергии электрона, вероятно, будет зависеть подобным же образом от (и/С)², где С"— скорость распространения гравитации, и значительно больше, чем С. Видимо нет оснований предполагать, что масса в какой-либо значительной степени является атрибутом гравитации.

Знаете ли Вы, что в 1974 - 1980 годах профессор Стефан Маринов из г. Грац, Австрия, проделал серию экспериментов, в которых показал, что Земля движется по отношению к некоторой космической системе отсчета со скоростью 360±30 км/с, которая явно имеет какой-то абсолютный статус. Естественно, ему не давали нигде выступать и он вынужден был начать выпуск своего научного журнала "Deutsche Physik", где объяснял открытое им явление. Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.