к библиотеке  к оглавлению  FAQ по эфирной физике  ТОЭЭ  ТЭЦ  ТПОИ  ТИ  

РЕАЛЬНАЯ ФИЗИКА

Глоссарий по физике
А  Б  В  Г  Д  Е  Ж  З  И  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Э  Ю  Я  

Рэлея закон намагничивания
Рэлея закон намагничивания - установленная эмпирически Дж. У. Рэлеем (J. W. Rayleigh, 1887) зависимость намагниченности М (или магн. индукции В) ферромагнетика от напряжённости внеш. магн. поля Н в области (где Н_с - коэрцитивная сила материала). Для кривой начального намагничивания Р. з. н. имеет вид где - обратимая магнитная восприимчивость, R - постоянная Рэлея, знак «+» соответствует Н > О, знак «-» Н < 0. 

Установившаяся петля гистерезиса магнитного, согласно Р. з. н., описывается ур-нием 

где знак «+» перед вторым слагаемым соответствует восходящей ветви гистерезиса, а знак «-» - нисходящей, Н_т - макс. значение магн. поля. Эти закономерности выполняются не только вблизи размагниченного состояния, но и любого др. состояния на плоскости (М, Н)при условии, что Н, При этом параметры и R для разных состояний имеют разные значения. Коэф. характеризует линейную, обратимую часть процесса намагничивания, связанную с обратимыми смещениями доменных стенок. Для размагниченного состояниясовпадает с обратимой начальной восприимчивостью. Постоянная R определяет вклад в намагниченность необратимых смещений доменных стенок. Необходимое условие для выполнения Р. з. н. - медленное, квазистатич. изменение магн. поля, сводящее к минимуму эффекты, связанные с магн. последействием (магнитной вязкостью). Р. з. н., как показал Е. И. Кондорский (1938), может быть выведен теоретически из рассмотрения процессов намагничивания с учётом статистич. распределения критич. полей смещения доменных стенок.

Литература по 

1. Поливанов К. М., Ферромагнетики, М--Л., 1957; Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971. А. С. Ермоленко. 

к библиотеке  к оглавлению  FAQ по эфирной физике  ТОЭЭ  ТЭЦ  ТПОИ  ТИ