Грина - Кубо формулы - выражают кинетические коэффициенты линейных диссипативных процессов
(диффузии, вязкости, теплопроводности) через временные корреляционные функции потоков (вещества, импульса, тепла). Установлены в 1952-54 M. Грином (M.
Green) с помощью теории марковских процессов и в 1957 P. Кубо (R. Kubo) с помощью
теории реакции статистич. системы на внеш. возмущения. Г.- К. ф. применимы к
газам, жидкостям и твёрдым телам как для классич., так и для квантовых систем
и являются одним из наиб. важных результатов статистич. теории необратимых процессов.
где T - абс. темп-pa,
t - время, V - объём, -x-комонента
импульса i-й частицы, -компонента
потока тепла,
-компоненты тензора потока полного импульса,
, H - гамильтониан системы, N - полное число частиц. Предельный
переход
совершается после вычисления предела
Потоки тепла и импульса
являются динамич. переменными, зависящими от координат и импульсов всех частиц
системы, изменяющихся согласно ур-ниям движения,
означает усреднение по равновесному распределению Гиббса. В квантовом случае
в Г.- К. ф. надо заменить t на t - i и
выполнить интегрирование по параметру
в пределах от 0 до .
Общий характер Г.- К. ф.
связан с тем, что для всех макроскопич. систем при малых отклонениях от статистич.
равновесия устанавливается квазиравновесная функция распределения, подобная функции
распределения Гиббса, параметры к-рой (темп-pa, хим. потенциал и др.) зависят
от координат и времени. Решение ур-ния Лиувилля даёт в первом приближении поправку
к квазиравновесной функции распределения, пропорциональную градиентам температуры
и хим. потенциала с коэф., к-рые можно записать в виде Г.- К. ф. T. о., Г.-
К. ф. дают микроскопич. выражения для кинетич. коэф. Частным случаем Г.- К.
ф. являются Кубо формулы ,к-рые выражают реакцию неравновесных ср. физ,
величин через запаздывающие Грина функции, связывающие изменения наблюдаемых
величин с вызывающим их внеш. возмущением. Иногда Г.- К. ф. наз. ф-лами Кубо.
Литература по формулам Грина - Кубо
Вопросы квантовой теории необратимых процессов, пер. с англ., M., 1961;
Термодинамика необратимых процессов, пер. с англ., M., 1962;
Зубарев Д. H., Неравновесная статистическая термодинамика, M., 1971;
Форстер Д., Гидродинамические флуктуации, нарушенная симметрия и корреляционные функции, пер. с англ., M., 1980.
Знаете ли Вы, что такое "Большой Взрыв"? Согласно рупору релятивистской идеологии Википедии "Большой взрыв (англ. Big Bang) - это космологическая модель, описывающая раннее развитие Вселенной, а именно - начало расширения Вселенной, перед которым Вселенная находилась в сингулярном состоянии. Обычно сейчас автоматически сочетают теорию Большого взрыва и модель горячей Вселенной, но эти концепции независимы и исторически существовало также представление о холодной начальной Вселенной вблизи Большого взрыва. Именно сочетание теории Большого взрыва с теорией горячей Вселенной, подкрепляемое существованием реликтового излучения..." В этой тираде количество нонсенсов (бессмыслиц) больше, чем количество предложений, иначе просто трудно запутать сознание обывателя до такой степени, чтобы он поверил в эту ахинею. На самом деле взорваться что-либо может только в уже имеющемся пространстве. Без этого никакого взрыва в принципе быть не может, так как "взрыв" - понятие, применимое только внутри уже имеющегося пространства. А раз так, то есть, если пространство вселенной уже было до БВ, то БВ не может быть началом Вселенной в принципе. Это во-первых. Во-вторых, Вселенная - это не обычный конечный объект с границами, это сама бесконечность во времени и пространстве. У нее нет начала и конца, а также пространственных границ уже по ее определению: она есть всё (потому и называется Вселенной). В третьих, фраза "представление о холодной начальной Вселенной вблизи Большого взрыва" тоже есть сплошной нонсенс. Что могло быть "вблизи Большого взрыва", если самой Вселенной там еще не было? Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.