Доменная стенка (доменная граница магнитных доменов) - переходный слой от одного домена с однородной намагниченностью М1 к др. домену с однородной намагниченностью М2 (см. Магнитная доменная структура ).Толщина Д. с. d0 определяется конкуренцией неоднородного обменного взаимодействия (стремящегося увеличить d0) и магнитной анизотропии (уменьшающей d0): d0 ~ (А/К)1/2 , где А и К - константы обменной энергии и энергии анизотропии. У типичных ферромагн. материалов обменная энергия значительно превосходит энергию магн. анизотропии и d0 составляет десятки и сотни межатомных расстояний. Д. с. обладает поверхностной энергией s~ ~(AK)1/2 Число Д. с. в ферромагн. образце зависит от доменной структуры кристалла в осн. состоянии, в конечном счёте,- от числа эквивалентных осей лёгкого намагничивания. В простейшем случае одноосных кристаллов (с одной осью лёгкого намагничивания) вектор намагниченности Мi вдали от Д. с. ориентирован вдоль этой оси (оси анизотропии), но направлен в соседних доменах взаимно противоположно. Домены с противоположным направлением вектора Mi, разделены т. н. 180°-ной Д. с. (см. Блоха стенка ).В кубич. и гексагональных кристаллах могут реализоваться 90°- и 60°-ные Д. с. Они разделяют домены с ориентацией Mi вдоль рёбер куба и вдоль осей второго порядка в гексагональном кристалле. При заданной ориентации намагниченности вдали от Д. с. распределение вектора Mi внутри Д. с. может быть различным, поэтому Д. с. классифицируют ещё по распределению намагниченности внутри стенки. Д. с., в к-рых изменение направления вектора Mi происходит путём его вращения в плоскости границ, наз. б л о х о в с к и м Д. с. [Ф. Блох (F. Bloch, 1932)]. Д. с., в к-рых изменение направления Mi осуществляется в плоскости, перпендикулярной Д. с., наз. нее левскими Д. с. [Л. Неель (L. Neel, 1944); см. Нееля стенка]. Толщина и поверхностная энергия блоховских и неелевских Д. с. различны за счёт магн. диполь-диполъного взаимодействия. В общем случае Д. с. в одноосном кристалле вращение намагниченности происходит в плоскости, проходящей через ось анизотропии и пересекающей Д. с. под произвольным углом. За центр Д. с. выбирают плоскость, в к-рой вектор Мi перпендикулярен оси анизотропии. Вращение вектора намагниченности в Д. с. может происходить по или против часовой стрелки (т. е. существуют правовращающие и левовращающие Д. с.). Сочленение Д. с. с разл. направлением вращения происходит по блоховским линиям (БЛ; см. Блоха линия ).При переходе через БЛ по центру Д. с. направление намагниченности изменяется на половину оборота (на угол bp). Сочленение разных БЛ происходит в блоховской точке (БТ; см. Блоха точка ).Елоховские линии и точки определяют структуру Д. с. Д. с., БЛ и БТ характеризуют топологически устойчивые типы распределения намагниченности в окрестности соответствующих плоскостей, линий и точек кристалла. Переход от этих неоднородных распределений к однородному требует затраты энергии, пропорциональной соответственно объёму, поверхности или линейному размеру тела. По этой причине Д. с. не могут обрываться внутри тела. Они либо рассекают образец по нек-рой поверхности, либо образуют цилиндрич. поверхность перем. сечения, выходящую торцами на поверхность образца (см., напр., Цилиндрические магнитные домены ),либо образуют замкнутую поверхность внутри тела. В ряде ферромагн. материалов (напр., в плёнках определ. толщины) реализуются Д. с. смешанной блоховско-неелевской структуры (т. н. стенки с поперечными связями). В средах с многоподрешёточной магнитной атомной структурой (см. Подрешётки магнитные, Антиферромагнетизм)Д. с. классифицируют не только по граничным условиям, типу распределения вектора намагниченности, но и по типам распределения векторов антиферромагнетизма.
В. Г. Баръяхтар
|
|
 |
