Замедление нейтронов - уменьшение кинетич. энергии E
нейтронов в результате многократных столкновений их с атомными ядрами
среды. Механизм 3. н. зависит от энергии нейтронов. Если E больше порога
неупругого рассеяния нейтрона на ядре (Eну@0,1 - 10 МэВ), то нейтроны расходуют энергию гл. обр. на возбуждение ядер и ядерные реакции,
сопровождающиеся вылетом нейтронов. При одном соударении нейтрон в
среднем теряет значит. долю своей энергии и после небольшого числа
столкновений (часто одного) переходит в область энергий E<Eну. Дальнейшее 3. н. происходит только за счёт упругого
ядерного рассеяния.
Если E/0,1-0,3 эВ, то можно пренебречь тепловым движением и хим. связью
атомов среды и рассматривать ядра как свободные и покоящиеся. При этом
рассеяние практически изотропно в системе центра масс нейтрон-ядро, и
при одном соударении с ядром с массовым числом А нейтрон с энергией E с равной вероятностью может передать ядру любую энергию в интервале от 0 до 4AE/(A+1)2. Соответственно, его ср. потеря энергии равна 2АE/(A+1)2, т. е. пропорц. E,
а среднелогарифмическая (усреднённая по углам рассеяния нейтронов) потеря энергии при одном соударении:
(E и E' - энергии до и после соударения). Т. о., x не зависит от энергии
нейтрона. Поэтому x удобно использовать как характеристику упругого 3.
н. (для среды, состоящей из смеси ядер с разными А, x усредняется по концентрациям с весом, пропорц. сечению рассеяния sр, что может привести к слабой зависимости x от E). Для водорода x = 1 и монотонно убывает с ростом А (см. табл.).
Параметры упругого замедления нейтронов в некоторых веществах
* При З. н. от ср. энергии нейтронов деления до тепловой энергии.
Ср. число столкновений m, требуемое для 3. н. от энергии E0 до E, равно m=u/x, где величина u=ln(E0/E) наз. летаргией нейтронов.
Захват нейтронов ядрами в лёгких веществах в процессе 3. н. несуществен, т. к. сечения захвата s3 нейтронов малы по сравнению с сечением рассеяния sр; в тяжёлых веществах из-за большого т
заметное число нейтронов может захватиться при 3. н. до малых энергий.
Доля нейтронов, избежавших захвата при 3. н. от энергии E0до E, равна
где Rg (E0, E) - т. н. резонансный интеграл захвата нейтронов, равный:
Энергетич. распределение упруго замедляющихся нейтронов N(E)в случае непрерывно излучающегося моноэнергетич. нейтронного источника интенсивностью Q нейтронов в 1с с энергией нейтронов E0
в большом (утечкой нейтронов можно пренебречь) объёме однородного
вещества в отсутствие захвата описывается ф-лой (спектр Ферми):
где lp - длина свободного пробега нейтрона до рассеяния, v - его скорость. Отношение x/lp наз. замедляющей способностью вещества. Учёт захвата приводит к появлению в ф-ле (4) множителя Р(E, E0),
т. е. сдвигает спектр в сторону больших энергий ("ужесточает"). В
случае импульсного источника нейтроны при упругом 3. н. в однородной
среде после I/x соударений в каждый момент времени t после импульса группируются по энергии вблизи ср. энергии
(mn - масса нейтрона), причём тем теснее, чем тяжелее среда [с дисперсией].
Эта особенность позволяет измерять энергию нейтронов
по времени замедления в тяжёлых замедлителях (см. Нейтронная спектроскопия). Время 3. н. при E0>>E
определяется ф-лой (5), т. е. пропорционально lp/x,
в Рb при
t=4.10-4c.
Диффузию нейтронов при 3. н. удобно описывать
в терминах плотности замедления q, т. е. числа нейтронов
в 1 см3, "пересекающих" за 1с данное значение энергии при движении по энергетич. шкале; q связана с пространственно-энергетич. плотностью нейтронов п (числом нейтронов в 1 см3 в единичном энергетич. интервале) соотношением: q=nvx/lp и удовлетворяет т. н. уравнению возраста Ферми (в случае среды без поглощения):
дq/дt
Здесь t - среднее время 3. н. от энергии E0 до энергии E.
- ср. транспортная длина свободного пробега (ср. длина, проходимая нейтроном в первонач. направлении),
-ср. косинус угла рассеяния.
Величина t наз. возрастом нейтронов; кроме того, величина 6t имеет смысл
ср. квадрата расстояния, на к-рое. удаляется нейтрон в безграничной
однородной среде при замедлении от энергии E0 до E. Величина
при 3. н. до тепловой энергии наз. длиной 3. н.
В безграничной однородной среде без поглощения в случае точечного
моноэнергетич. источника нейтронов единичной интенсивности решение
ур-ния (5) даёт
Утечка нейтронов наружу сказывается, когда размеры среды
Как и поглощение нейтронов, она приводит к "ужестчению" нейтронного
энергетич. спектра в среде.
При энергиях E<0,1-0,3 эВ на рассеяние нейтронов влияют хим. связь и
тепловое движение атомов. Скорость 3. н. снижается, и спектр нейтронов
стремится к равновесному, обычно близкому к максвелловскому. 3. н. в
этой области энергии наз. термализацией нейтронов.
Нейтроны образуются в ядерных реакциях обычно с энергией /1 МэВ. 3. н.
является способом трансформации их в тепловые, к-рые используются в
ядерной энергетике (см. Ядерный реактор ),при исследовании конденсир. сред (см. Нейтронография)и др. Лит. см. при ст. Диффузия нейтронов.
Знаете ли Вы, что любой разумный человек скажет, что не может быть улыбки без кота и дыма без огня, что-то там, в космосе, должно быть, теплое, излучающее ЭМ-волны, соответствующее температуре 2.7ºК. Действительно, наблюдаемое космическое микроволновое излучение (CMB) есть тепловое излучение частиц эфира, имеющих температуру 2.7ºK. Еще в начале ХХ века великие химики и физики Д. И. Менделеев и Вальтер Нернст предсказали, что такое излучение (температура) должно обнаруживаться в космосе. В 1933 году проф. Эрих Регенер из Штуттгарта с помощью стратосферных зондов измерил эту температуру. Его измерения дали 2.8ºK - практически точное современное значение. Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.