к библиотеке к оглавлению FAQ по эфирной физике ТОЭЭ ТЭЦ ТПОИ ТИ

РЕАЛЬНАЯ ФИЗИКА

Глоссарий по физике

А Б В Г Д Е Ж З И К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Э Ю Я

Ось легкого намагничивания

Ось легкого намагничивания - направление в кристалле, в к-ром ориентирован вектор намагниченности Ммагн. домена в отсутствие внеш. магн. поля Н при термодинамич. равновесии. О. л. н. определяют из условия минимума энергии магнитной анизотропии (МА). Направление, в к-ром энергия МА максимальна, наз. осью трудного намагничивания. О. л. н. является двусторонней, т. е. вектор М может быть ориентирован вдоль оси как в положит., так и в отрицат. направлении. В кристаллах достаточно высокой симметрии может быть неск. эквивалентных О. л. н. (так, в кристаллах кубич. сингонии имеются три эквивалентные оси легкого намагничивания - трёхосная анизотропия). Кроме того, могут быть неэквивалентные оси легкого намагничивания. Для гексагональных, тетрагональных и ромбоэдрич. кристаллов часто используют термины "лёгкая ось" и "лёгкая плоскость" (Млежит в базисной плоскости), поскольку анизотропия четвёртого и шестого порядков в базисной плоскости обычно мала.
Количественной характеристикой "трудности" намагничивания является поле анизотропии Н_А - значение поля Н, при к-ром намагниченность достигает насыщения в трудном направлении. В магнитно-жёстких редкоземельных соединениях Н_Адостигает 10⁵ - 10⁶ Э.
Существование О. л. н. может быть обусловлено диполъ-дипольным взаимодействием или анизотропией электрич. поля кристалла, ориентирующего орбитальные моменты электронов относительно кристаллографич. осей. Спин-орбитальное взаимодействие стремится расположить спиновые моменты коллинеарно орбитальным. В случае незамороженных орбитальных моментов (редкоземельные элементы) энергия МА определяется непосредственно внутрикристаллическим полем. При "замороженных" орбитальных моментах (в магнетиках, в к-рых ионы имеют недостроенные электронные d-оболочки) она связана и с величиной спин-орбитального взаимодействия.
В нек-рых магнетиках, обладающих сложной магнитной атомной структурой, направление О. л. н. может изменяться с температурой. Так, напр., в соединениях RCo₅(R - редкоземельный металл) наблюдаются т. н. ориентационные фазовые переходы ,при к-рых О. л. н. выходит из плоскости базиса и располагается по гексагональной оси с. Этот эффект связан с конкуренцией констант анизотропии магн. подрешёток Со и редкоземельного металла.

Оси лёгкого намагничивания некоторых 3d- и 4f-магнитных металлов

Сингония

Кубическая

Гексагональная

Металл . . .

Fe, Ni

Со, Gd, Ек, Тm

Тb, Но

Dy

О. л. н. ...

[100] [l11]

[0001], т. е. ось с

[2130] ось b

[1010] ось а

Литература по осям легкого намагничивания

Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971;
Кринчик Г. С., Физика магнитных явлений, 2 изд., М., 1985, с. 154;
Современная кристаллография, т. 4 - Физические свойства кристаллов, М., 1981.

Ю. П. Ирхин

к библиотеке к оглавлению FAQ по эфирной физике ТОЭЭ ТЭЦ ТПОИ ТИ

Знаете ли Вы, что низкочастотные электромагнитные волны частотой менее 100 КГц коренным образом отличаются от более высоких частот падением скорости электромагнитных волн пропорционально корню квадратному их частоты от 300 тысяч кмилометров в секунду при 100 кГц до примерно 7 тыс км/с при 50 Гц.

НОВОСТИ ФОРУМА

Рыцари теории эфира

Сингония	Кубическая	Гексагональная
Металл . . .	Fe, Ni	Со, Gd, Ек, Тm	Тb, Но	Dy
О. л. н. ...	[100] [l11]	[0001], т. е. ось с	[2130] ось b	[1010] ось а