Ось легкого намагничивания - направление в кристалле, в к-ром ориентирован
вектор намагниченности Ммагн. домена в отсутствие
внеш. магн. поля Н при термодинамич.
равновесии. О. л. н. определяют из условия минимума энергии
магнитной
анизотропии (МА). Направление, в к-ром энергия МА максимальна, наз.
осью трудного намагничивания. О. л. н. является двусторонней, т. е. вектор
М может быть ориентирован вдоль оси как в положит., так и в отрицат.
направлении. В кристаллах достаточно высокой симметрии может быть неск.
эквивалентных О. л. н. (так, в кристаллах кубич. сингонии имеются три эквивалентные
оси легкого намагничивания - трёхосная анизотропия). Кроме того, могут быть неэквивалентные
оси легкого намагничивания. Для гексагональных, тетрагональных и ромбоэдрич. кристаллов часто
используют термины "лёгкая ось" и "лёгкая плоскость" (Млежит
в базисной плоскости), поскольку анизотропия четвёртого и шестого порядков
в базисной плоскости обычно мала.
Количественной характеристикой "трудности"
намагничивания является поле анизотропии НА - значение
поля Н, при к-ром намагниченность достигает насыщения в трудном
направлении. В магнитно-жёстких редкоземельных соединениях НАдостигает
105 - 106 Э.
Существование О. л. н. может быть обусловлено
диполъ-дипольным
взаимодействием или анизотропией электрич. поля кристалла, ориентирующего
орбитальные моменты электронов относительно кристаллографич. осей. Спин-орбитальное
взаимодействие стремится расположить спиновые моменты коллинеарно орбитальным.
В случае незамороженных орбитальных моментов (редкоземельные элементы)
энергия МА определяется непосредственно внутрикристаллическим полем. При
"замороженных" орбитальных моментах (в магнетиках, в к-рых ионы имеют недостроенные
электронные d-оболочки) она связана и с величиной спин-орбитального
взаимодействия.
В нек-рых магнетиках, обладающих сложной
магнитной
атомной структурой, направление О. л. н. может изменяться с температурой.
Так, напр., в соединениях RCo5 (R - редкоземельный металл) наблюдаются
т. н. ориентационные фазовые переходы ,при к-рых О. л. н. выходит
из плоскости базиса и располагается по гексагональной оси с. Этот
эффект связан с конкуренцией констант анизотропии магн. подрешёток Со и
редкоземельного металла.
Оси лёгкого намагничивания некоторых
3d- и
4f-магнитных металлов
Сингония
Кубическая
Гексагональная
Металл . . .
Fe, Ni
Со, Gd, Ек, Тm
Тb, Но
Dy
О. л. н. ...
[100] [l11]
[0001], т. е.
ось с
[2130] ось b
[1010] ось а
Ю. П. Ирхин
Дело в том, что в его постановке и выводах произведена подмена, аналогичная подмене в школьной шуточной задачке на сообразительность, в которой спрашивается:
- Cколько яблок на березе, если на одной ветке их 5, на другой ветке - 10 и так далее
При этом внимание учеников намеренно отвлекается от того основополагающего факта, что на березе яблоки не растут, в принципе.
В эксперименте Майкельсона ставится вопрос о движении эфира относительно покоящегося в лабораторной системе интерферометра. Однако, если мы ищем эфир, как базовую материю, из которой состоит всё вещество интерферометра, лаборатории, да и Земли в целом, то, естественно, эфир тоже будет неподвижен, так как земное вещество есть всего навсего определенным образом структурированный эфир, и никак не может двигаться относительно самого себя.
Удивительно, что этот цирковой трюк овладел на 120 лет умами физиков на полном серьезе, хотя его прототипы есть в сказках-небылицах всех народов всех времен, включая барона Мюнхаузена, вытащившего себя за волосы из болота, и призванных показать детям возможные жульничества и тем защитить их во взрослой жизни. Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.
|
|
 |
