Слоистые магнетики - кристаллич. вещества, в к-рых обменное взаимодействие
внутри слоев (плоскостей), содержащих магн. ионы, существенно превышает
межплоскостные обменные взаимодействия (энергии взаимодействий соответственно
JE и J'). Малость межплоскостных взаимодействий обычно вызвана
относит. удалённостью магн. плоскостей друг от друга, а также типом магн.
упорядочения. Так, в K2NiF4, кристаллич. решётка
к-рого показана на рис., антиферромагн. обмен внутри плоскости и относительное
расположение магн. слоев приводят к ослаблению межплоскостного магн. взаимодействия.
Кристаллическая структура соединения K2NiF4.
В простейших моделях С. м. можно рассматривать как систему независимых
двумерных (2D-)магнетиков. Различают след. типы внутриплоскостного магн.
упорядочения: а)гейзенберговский, б) х - y, или пленарный,
е)изинговский (см. Двумерные решёточные модели ).Их реализация
зависит от характера энергии спиновой магнитной анизотропии. В случае
а)эта энергия пренебрежимо мала, случаи б)и в)соответствуют
т. н. анизотропии типа «лёгкая плоскость» и «лёгкая ось». Типичными для
случая а) являются вещества, в к-рых магн. подрешётки составлены из ионов
или
По Хунда
правилу орбитальный момент обоих ионов L = 0, а анизотропия,
вызываемая эффектами внутри-кристаллического поля, отсутствует.
Те же эффекты отсутствуют и для магн. ионов
,
имеющих спин S = 1/2. Единств. источник анизотропии в этих веществах
- слабое магн. диполь-диполъное взаимодействие. Типичными для случая
б)являются магн. ионы
И
,
а для случая в) - ионы
В 2d-гейзенберговских Магнетиках (см. Гейзенберга модель)магн. упорядочение отсутствует при отличной от нуля температуре [1]. В 2d-пленарных магнетиках также отсутствует спонтанная намагниченность, но существует низкотемпературная магн. фаза, характеризующаяся «магнитной жёсткостью» [2] и испытывающая фазовый переход Березинского - Костерлица - Таулеса [3] в разупорядоченное состояние (см. Магнитный фазовый переход ).В 2D-изинговских магнетиках при низких темп-pax спонтанная намагниченность отлична от нуля, т. е. они упорядочены (см. Изинга модель).
В случаях а)и 6)учёт слабых внеш. (по отношению к внутриплоскостному
взаимодействию) полей приводит к сильному нелинейному отклику системы.
В качестве таких полей можно рассматривать слабые межплоскостные взаимодействия
[4]. В изинговских магнетиках эти взаимодействия оказываются существенными
в малой окрестности
температуры Тс фазового перехода [5]:
где критич. флуктуации (см. Критические явления)становятся трёхмерными.
Примером изинговского магнетика может служить CeSb. Для него характерно ферромагн. изинговское упорядочение в плоскостях с перпендикулярным к плоскостям направлением намагниченности. Слабый обмен между ближайшими и следующими за ближайшими магн. слоями обусловливает сложную периодич. магн. структуру. Фазовая диаграмма «температура Т - магн. поле Н» CeSb насчитывает 14 разл. магнитоупорядоченных структур [6], периодичность к-рых достигает 13 периодов решётки (см. Магнитная атомная структура).
К слоистым пленарным магнетнкам относится
(п = 1, 2, 3, 4, 5, 6, 10) [7]. Внутриплоскостное обменное взаимодействие
приводит к ферромагн. упорядочению. Благодаря слабой анизотропии этого
взаимодействия такие магнетики оказываются пленарными. Отношение энергии
анизотропии JA к энергии внутриплоскостного обменного
взаимодействия JЕ составляет по порядку 10-4-10-3.
Межплоскостные взаимодействия в несколько раз меньше поля анизотропии
и в соединении (CH3NH3)2CuCl4 имеют
ферромагн. характер, а в остальных соединениях этого типа - антиферромагнитный.
В сравнительно широкой области полей (до 1000 Э) ферромагнетик K2CuF4
[8] с кристаллич. структурой, аналогичной K2NiF4
(отношение взаимодействий:
, ведёт себя как пленарный.
Особо следует выделить интерполированные соединения. Процесс
итеркалирования графита позволяет приготовлять С. м. с хорошо выдержанной
периодичностью в расположении магн. ионов и с варьируемым значением межплоскостной
связи. Впервые в таких соединениях с внедрённым СоС12 была найдена
существенно нелинейная зависимость намагниченности М от магн. поля
H [9]:
, что характерно для поведения 2й-гейзенберговских магнетиков.
Г. В. Уймин
Дело в том, что в его постановке и выводах произведена подмена, аналогичная подмене в школьной шуточной задачке на сообразительность, в которой спрашивается:
- Cколько яблок на березе, если на одной ветке их 5, на другой ветке - 10 и так далее
При этом внимание учеников намеренно отвлекается от того основополагающего факта, что на березе яблоки не растут, в принципе.
В эксперименте Майкельсона ставится вопрос о движении эфира относительно покоящегося в лабораторной системе интерферометра. Однако, если мы ищем эфир, как базовую материю, из которой состоит всё вещество интерферометра, лаборатории, да и Земли в целом, то, естественно, эфир тоже будет неподвижен, так как земное вещество есть всего навсего определенным образом структурированный эфир, и никак не может двигаться относительно самого себя.
Удивительно, что этот цирковой трюк овладел на 120 лет умами физиков на полном серьезе, хотя его прототипы есть в сказках-небылицах всех народов всех времен, включая барона Мюнхаузена, вытащившего себя за волосы из болота, и призванных показать детям возможные жульничества и тем защитить их во взрослой жизни. Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.
|
|
 |
