Двойной электрический слой - тонкий слой, сформированный двумя пространственно разделёнными слоями электрич.
зарядов разного знака. Д. э. с. может образовываться на границе двух фаз, напр.
твёрдого электрода и газа в газовом разряде, твёрдого электрода и жидкости в
электролите, в плазме твёрдых тел, а также внутри одной фазы, напр. в газообразной
плазме. Пространств. разделение зарядов в Д. э. с. сопровождается появлением
электрич. разности потенциалов ,
к-рая оказывает существ. влияние на электрокинетич. явления, на скорость приэлектродных
и электродных процессов, адсорбцию и т. п.
На границе металл - вакуум
Д. э. с. образуется в результате смещения электронного газа за пределы положительно
заряженной кристаллич. решётки. В газовом разряде на границе металл - газ Д.
э. с. является прикатодный слой; именно такой Д. э. с. был впервые обнаружен
И. Ленгмюром (I. Langmuir) в 1929. Д. э. с. в электролите образуется в результате
неск. процессов (переходом ионов из электрода в раствор и наоборот, адсорбцией,
ориентацией полярных молекул) и может быть локализован непосредственно или только
в твёрдой фазе (электроде), или только в жидкой (растворе), или ионами твёрдой
фазы и адсорбированными на нём ионами жидкой фазы.
Д. э. с. в плазме является
областью с сильно нарушенной квазинейтральностью плазмы; толщина его
составляет неск. дебаевских радиусов. Частица с зарядом е при пролёте
через Д. э. с. набирает энергию
, к-рая в сильных полях может во много раз превышать среднюю кинетич. энергию
(температуру) частиц плазмы .
Разделение зарядов в плазменном
Д. э. с. носит динамич. характер и для существования стационарного Д. э. с.
в бесстолкновительной плазме требуется выполнение условий Ленгмюра и Бома. Условие
Ленгмюра есть следствие баланса потоков импульса электронов и ионов, пролетающих
через Д. э. с., и при
оно определяет необходимое отношение электрич. токов электронов je и ионов ji через Д. э. с.; в системе отсчёта, в к-рой
Д. э. с. неподвижен,
(тi, те - массы ионов и электронов). Тепловое движение
частиц, препятствующее динамич. разделению зарядов, не может помешать формированию
Д. э. с., если выполнено условие Бома ,
где -скорость дрейфа
электронов, переносящих ток (п-плотность плазмы). Но это условие по существу
совпадает с условием возникновения неустойчивости Бунемана - раскачки связанных
друг с другом колебаний плотности заряда электронной и ионной компонент плазмы
(см. Неустойчивости плазмы).
Развитие неустойчивости
Бунемана в плазме, окружающей Д. э. с., может привести к его разрушению, если
эта неустойчивость не стабилизируется внеш. влиянием, напр. электродами, расположенными
рядом с Д. э. с. Заряж.
частицы, ускоренные в сильных Д. э. с., образуют в прилегающей плазме электронный
и ионный пучки. При этом возможно развитие разл. пучковых неустойчивостей и
происходит генерация плазменных колебаний, в частности ленгмюровских.
При нарушении условия Бома
в неизотермич. плазме (Tе>Ti) с током могут
образовываться короткоживущие слабые Д. э. с. с таким ,
что . Характерное
время этих динамич. образований
(-плазменная частота);
их существенной структурной особенностью является наличие отрицательного потенциала
(т. н. виртуального катода)непосредственно перед скачком потенциала
в Д. э. с. При этом часть электронов, переносящих ток через Д. э. с , отражается
от этого потенциального барьера.
Обмен импульсом между электронами
и ионами в Д. э. с. часто рассматривается как механизм трения электронов об
ионы, объясняющий аномальное сопротивление плазмы.
А. С, Волокитин