к библиотеке к оглавлению FAQ по эфирной физике ТОЭЭ ТЭЦ ТПОИ ТИ

РЕАЛЬНАЯ ФИЗИКА

Глоссарий по физике

А Б В Г Д Е Ж З И К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Э Ю Я

Двухжидкостная гидродинамика плазмы

Двухжидкостная гидродинамика плазмы - матем. модель, в к-рой полностью ионизованная плазма представляется в виде смеси двух газов заряж. частиц - электронов (е)и ионов (i), связанных друг с другом силой трения и эл--магн. полями. Система ур-ний, описывающих модель, даёт для газа частиц каждого сорта (е или i) изменение во времени след. макроскопич. параметров: - число частиц в единице объёма, - ср. скорость, - темп-pa, где r - радиус-вектор. Эти ур-ния выражают для газа соответственно сохранение числа частиц, баланс импульса и тепловой баланс и имеют вид

где - гидростатич. давление, -симметричный тензор негидростатич. напряжений, -поток тепла частиц газа - изменение импульса и выделение тепла в газе а в результате столкновений с частицами газа др. сорта, т_a, - масса и заряд частиц -электрич. и магн. поля. Если в системе действуют иные силы (напр., гравитационные) и имеются источники тепла, то добавляются соответствующие члены. Ур-ния (1), (2), (3) получаются формально как нулевой, первый и второй моменты кинетических уравнений для плазмы. Ими можно пользоваться для отыскания макроскопич. параметров плазмы, если с помощью приближённого решения кинетич. ур-ний найти локальные функции распределения частиц и выразить величины через макроскопич. параметры и их производные, тем самым замкнув ур-ния.

Ур-ния Д. г. п. применимы, если времена между столкновениями электронов с электронами и ионов с ионами малы по сравнению со всеми остальными характерными временами. При этом функции распределения электронов и ионов близки к Максвелла распределениям, к-рые полностью определяются параметрами . Градиенты этих параметров, если они достаточно малы, определяют малые локальные поправки к максвелловским функциям. Для этого в отсутствие магн. поля параметры должны мало изменяться на длине свободного пробега частиц, но в сильном магн. поле условия применимости Д. г. п. усложняются (смягчаются для градиентов поперёк поля). Характерное время обмена энергией при столкновениях между электронами и ионами много больше, чем , так что тепловое равновесие внутри каждого из газов устанавливается быстрее, чем между ними. Поэтому условия применимости Д. г. п. допускают большое различие между электронной и ионной температурами. Часто Д. г. п. используется вне строгих границ её применимости (обычно при этом без тензора ) как удобная грубая модель полностью ионизованной плазмы. Иногда при этом используют упрощённое выражение , ему соответствует . Законы сохранения импульса и энергии при столкновениях дают R_e=R_i, Q_e=

Литература по двухжидкостной гидродинамике плазмы

Брагинский С. И., Явления переноса в плазме, в сб.: Вопросы теории плазмы, в. 1, M., 1963.

С. Я. Брагинский

к библиотеке к оглавлению FAQ по эфирной физике ТОЭЭ ТЭЦ ТПОИ ТИ

Знаете ли Вы, что низкочастотные электромагнитные волны частотой менее 100 КГц коренным образом отличаются от более высоких частот падением скорости электромагнитных волн пропорционально корню квадратному их частоты от 300 тысяч кмилометров в секунду при 100 кГц до примерно 7 тыс км/с при 50 Гц.

НОВОСТИ ФОРУМА

Рыцари теории эфира