Джоуля - Ленца закон - количество теплоты Q, выделяющейся в единицу времени на участке электрич.
цепи с сопротивлением R при протекании по нему пост. тока I, равно
Q=RI2. При дифференц. описании Д. -Л. з. имеет вид локального
соотношения
, где q - объёмная плотность выделяемой теплоты, j- плотность
тока, - уд. сопротивление,
- электропроводность
среды.
Закон установлен в 1841
Дж. П. Джоулем и подтверждён в 1842 точными опытами Э. X. Ленца. Ленцу принадлежит
также экспери м. определение условий
оптим. отдачи энергии источника в нагрузку: количество теплоты, выделяемой на
сопротивлении нагрузки и на внутр. сопротивлении источника, должно быть одинаково
(см. также Джоулевы потери).
Д. -Л. з. в его первонач.
формулировке справедлив для линейных изотропных сред без дисперсии, когда соблюдается
закон Ома: (
- напряжённость электрич. поля). Однако Д--Л. з. допускает разл. обобщения и
может быть распространён на перем. токи (см. Пойнтинга вектор).
, где q - объёмная плотность выделяемой теплоты, j- плотность
тока, 
- уд. сопротивление,
- электропроводность
среды.
(
- напряжённость электрич. поля). Однако Д--Л. з. допускает разл. обобщения и
может быть распространён на перем. токи (см. Пойнтинга вектор).
