Диамагнетизм плазмы - свойство, характеризующее магнитную восприимчивостьплазмы,
её способность уменьшать магн. поле, в к-ром она находится (см. Диамагнетизм). Д. п. является следствием движения электронов и ионов плазмы по винтовым
(ларморовским) траекториям, что эквивалентно круговому току, создающему магнитный
момент, противоположный по направлению магн. полю (в соответствии с правилом
Ленца). В итоге поле внутри плазмы уменьшается. Как и всякое диамагн. вещество,
плазма выталкивается из области более сильного магн. поля.
В пост. магн. поле с напряжённостью
магн. поле, создаваемое
частицей, эквивалентно полю кругового тока с магн. моментом
(
- энергия частицы в плоскости, перпендикулярной H). В условиях теплового
равновесия магн. момент классич. системы частиц равен нулю (согласно теореме
ван Лёвен). В случае плазмы это проявляется в отсутствии диамагнетизма равновесной
плазмы, удерживаемой стенками камеры: диамагн. момент, создаваемый заряж. частицами,
движущимися по замкнутым орбитам, полностью компенсируется благодаря токам,
создаваемым за счёт разрыва орбит периферич. частиц при их ударе о стенки камеры.
В отсутствие стенок Д. п. проявляется в условиях космической плазмы или
при магнитном удержании плазмы. T. о., Д. п. как классич. макроскопич. явление
связан исключительно с термодинамич. неравновесностью плазмы. Так, для неоднородной,
медленно диффундирующей замагниченной плазмы её диамагн. момент m на
единицу объёма равен
T, п - соответственно
темп-pa и плотность плазмы. Диамагн. момент плазмы существенно возрастает, если
в среде возбуждена неоднородная отражательно-симметрическая турбулентность.
Литература по диамагнетизму плазмы
Альвен X., Фельтхаммар К--Г., Космическая электродинамика, пер. с англ., 2 изд., М., 1967;
Арцимович Л. А., Элементарная физика плазмы, 3 изд., М., 1969;
Вопросы теории плазмы, в. 1 - 18, М., 1963 - 90;
Спитцер Л., Физика полностью ионизованного газа, пер. с англ., М., 1965;
Трубников Б. А., Введение в теорию плазмы, ч. 1 - 3, М., 1969 - 78;
Лукьянов С. Ю., Горячая плазма и управляемый ядерный синтез, М., 1975;
Основы физики плазмы, под ред. А. А. Галеева, Р. Судана, т. 1 - 2, М., 1983 - 84;
Чен Ф., Введение в физику плазмы, пер. с англ., М., 1987;
Жданов С. К., Трубников Б. А., Квазигазовые неустойчивые среды, М., 1991.
Знаете ли Вы, что в 1974 - 1980 годах профессор Стефан Маринов из г. Грац, Австрия, проделал серию экспериментов, в которых показал, что Земля движется по отношению к некоторой космической системе отсчета со скоростью 360±30 км/с, которая явно имеет какой-то абсолютный статус. Естественно, ему не давали нигде выступать и он вынужден был начать выпуск своего научного журнала "Deutsche Physik", где объяснял открытое им явление. Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.
магн. поле, создаваемое
частицей, эквивалентно полю кругового тока с магн. моментом
- энергия частицы в плоскости, перпендикулярной H). В условиях теплового
равновесия магн. момент классич. системы частиц равен нулю (согласно теореме
ван Лёвен). В случае плазмы это проявляется в отсутствии диамагнетизма равновесной
плазмы, удерживаемой стенками камеры: диамагн. момент, создаваемый заряж. частицами,
движущимися по замкнутым орбитам, полностью компенсируется благодаря токам,
создаваемым за счёт разрыва орбит периферич. частиц при их ударе о стенки камеры.
В отсутствие стенок Д. п. проявляется в условиях космической плазмы или
при магнитном удержании плазмы. T. о., Д. п. как классич. макроскопич. явление
связан исключительно с термодинамич. неравновесностью плазмы. Так, для неоднородной,
медленно диффундирующей замагниченной плазмы её диамагн. момент m на
единицу объёма равен
