Дисклинации (от греч. dys- - приставка, означающая разделение, разъединение и klino - наклоняю)
- протяжённые дефекты в средах, обладающих упорядочением нек-рого аксиального
вектора l: вектора - директора - в жидких кристаллах, вектора
антиферромагнетизма - в антиферромагнетиках и т. п. Д. возникают в результате
нарушения симметрии векторного поля и участвуют в создании текстуры в средах.
Простейшие Д. образуются в тематических жидких кристаллах и антиферромагнетиках
с анизотропией типа плоскости лёгкого намагничения, когда вектор l расположен
в плоскости и его ориентация определяется одним углом
в этой плоскости относительно осей координат (фазой). В таких средах Д.- линейные
дефекты, перпендикулярные
выделенной плоскости. При обходе вокруг Д. фаза получает приращение
, где т=1,
2, . . ., наз.
силой Д. или индексом Франка. На рис. 1 изображены линии, параллельные l вблизи Д. с малыми индексами Франка. Д. в нематич. жидких кристаллах видны
в поляризац. микроскопе. Если Д. выходят нормально к поверхности плоского препарата,
в скрещённых николях они видны как тёмные пятна с отходящими от них 2 (т=1)
или 4 (m=2)
тёмными ветвями.
Рис. 1. Дисклинации в нематическом
жидком кристалле: а - m=1; б -m= -1; в -m=-2; г - т
= 2.
Рис. 2. Клиновые 60-градусные
дисклинации в гексагональном кристалле:
а - идеальная структура; б - дисклинация с m= 1; в
- дисклинация с m=-1; n=6.
В твёрдых кристаллах Д.
связывают с нарушением симметрии направлений вектора, соединяющего ближайшие
эквивалентные атомы. Если атомная структура в нек-рой кристаллографич. плоскости
обладает осью симметрии порядка п (n= 3,4,6; см. Симметрия
кристаллов), то при обходе вокруг т. н. клиновой Д. (рис.
2) фаза приобретает
приращение T.
к. упругое поле прямолинейной Д. в кристалле имеет энергию, пропорц. площади
сечения тела, то появление отдельной прямолинейной Д. в макроскопич. образцах
мало вероятно, однако в кристаллах малых объёмов они могут возникать.
Литература по дисклинациям
Лихачёв В. А., Хайров P. Ю., Введение в теорию дисклинаций, Л., 1975;
Кleman M., The general theory of disclinations, в кн.: Dislocations in solids, ed. by F. R. N. Nabarro, v. 5, Amst., 1980.
Знаете ли Вы, что электромагнитное и другие поля есть различные типы колебаний, деформаций и вариаций давления в эфире.
Понятие же "физического вакуума" в релятивистской квантовой теории поля подразумевает, что во-первых, он не имеет физической природы, в нем лишь виртуальные частицы у которых нет физической системы отсчета, это "фантомы", во-вторых, "физический вакуум" - это наинизшее состояние поля, "нуль-точка", что противоречит реальным фактам, так как, на самом деле, вся энергия материи содержится в эфире и нет иной энергии и иного носителя полей и вещества кроме самого эфира.
В отличие от лукавого понятия "физический вакуум", как бы совместимого с релятивизмом, понятие "эфир" подразумевает наличие базового уровня всей физической материи, имеющего как собственную систему отсчета (обнаруживаемую экспериментально, например, через фоновое космичекое излучение, - тепловое излучение самого эфира), так и являющимся носителем 100% энергии вселенной, а не "нуль-точкой" или "остаточными", "нулевыми колебаниями пространства". Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.
в этой плоскости относительно осей координат (фазой). В таких средах Д.- линейные
дефекты, перпендикулярные
выделенной плоскости. При обходе вокруг Д. фаза получает приращение 
, где т=
1,
2, . . ., наз.
силой Д. или индексом Франка. На рис. 1 изображены линии, параллельные l вблизи Д. с малыми индексами Франка. Д. в нематич. жидких кристаллах видны
в поляризац. микроскопе. Если Д. выходят нормально к поверхности плоского препарата,
в скрещённых николях они видны как тёмные пятна с отходящими от них 2 (т=
1)
или 4 (m=
2)
тёмными ветвями.
приобретает
приращение 
T.
к. 
