Производство энтропии - прирост энтропии в физ. системе за единицу времени в результате протекающих в ней неравновесных
процессов; одно из осн. понятий термодинамики
неравновесных процессов. П. э., | отнесённое к единице объёма, наз. локальным
производством энтропии. Если термодинамич. силы(градиенты
температуры, концентраций компонентов или их хим. потенциалов, массовой скорости,
а в гетерогенных системах - конечные разности термодинамич. параметров) создают
в системе сопряжённые им потоки(теплоты,
вещества, импульса и др.), то локальное производство энтропии в такой неравновесной системе
где n - число независимых действующих
термодинамич. сил. Полное производство энтропии равно интегралу от s по объёму системы.
Если термодинамич. силы и потоки постоянны в пространстве, то полное П. э. отличается
от локального лишь множителем, равным объёму системы.
Потоки связаны
с вызывающими их термодинамич. силамилинейными
соотношениями
т. е. выражается квадратичной формой от термодинамических сил.
Производство энтропии отлично от нуля и положительно для необратимых
процессов (критерий необратимости 0).
В стационарном состоянии производство энтропии минимально (Пригожина теорема ).Конкретное
выражение для входящих в производство энтропии кинетич. коэф. через потенциалы взаимодействия
частиц определяется методами неравновесной ста-тистич. механики или кинетической
теории газов. В случае теплопроводности П. э. пропорционально квадрату градиента
температуры и коэф. теплопроводности, в случае вязкого сдвигового течения - квадрату
градиента скорости и сдвиговой вязкости, в случае диффузии - квадрату градиента
концентрации и коэф. диффузии.
Литература по производству энтропии
Пригожин И., Введение в термодинамику необратимых процессов, пер, с англ., М., 1960;
Термодинамика необратимых процессов, пер. с англ., М., 1962;
де Гроот С., Мазур П., Неравновесная термодинамика, пер. с англ., М., 1964;
Хаазе Р., Термодинамика необратимых, процессов, пер. с нем., М., 1967;
Зубарев Д. Н., Неравновесная статистическая термодинамика, М.. 1971;
Дьярмати И., Неравновесная термодинамика. Теория поля и вариационные принципы, пер. с англ., М., 1974;
Кайзер Д., Статистическая термодинамика неравновесных процессов, пер. с англ., М., 1990.
Знаете ли Вы, что cогласно релятивистской мифологии "гравитационное линзирование - это физическое явление, связанное с отклонением лучей света в поле тяжести. Гравитационные линзы обясняют образование кратных изображений одного и того же астрономического объекта (квазаров, галактик), когда на луч зрения от источника к наблюдателю попадает другая галактика или скопление галактик (собственно линза). В некоторых изображениях происходит усиление яркости оригинального источника." (Релятивисты приводят примеры искажения изображений галактик в качестве подтверждения ОТО - воздействия гравитации на свет) При этом они забывают, что поле действия эффекта ОТО - это малые углы вблизи поверхности звезд, где на самом деле этот эффект не наблюдается (затменные двойные). Разница в шкалах явлений реального искажения изображений галактик и мифического отклонения вблизи звезд - 1011 раз. Приведу аналогию. Можно говорить о воздействии поверхностного натяжения на форму капель, но нельзя серьезно говорить о силе поверхностного натяжения, как о причине океанских приливов. Эфирная физика находит ответ на наблюдаемое явление искажения изображений галактик. Это результат нагрева эфира вблизи галактик, изменения его плотности и, следовательно, изменения скорости света на галактических расстояниях вследствие преломления света в эфире различной плотности. Подтверждением термической природы искажения изображений галактик является прямая связь этого искажения с радиоизлучением пространства, то есть эфира в этом месте, смещение спектра CMB (космическое микроволновое излучение) в данном направлении в высокочастотную область. Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.