Тиринг-неустойчивости. РЕАЛЬНАЯ ФИЗИКА. Глоссарий по физике

Тиринг-неустойчивости - неустойчивости неоднородной плазмы с током, находящейся в магн. поле, к-рые развиваются в окрестности нейтральных токовых слоев либо Х-линий и сопровождаются изменением топологии магн. поля, заключающимся в разрыве и пересоединении магн. силовых линий. По этой причине Т--н. (tearing instabilities) наз. также р а з р ы в н ы м и. В результате развития Т--н. в плазме возбуждаются тиринг-моды- возмущения плазмы, соответствующие пинчеванию равновесного тока, и, в частности, образованию т. н. магн. островов (областей плазмы с замкнутыми магн. силовыми линиями). Типичные конфигурации равновесного магн. поля для случаев нейтрального слоя и нейтральной X-линии приведены соответственно на рис. 1 и 2.

Рис. 1. Конфигурация равновесного магнитного поля нейтрального слоя (а); образование магнитных островов (б).

В случае идеальной проводимости магн. поле вморожено в плазму и пересоединение магн. силовых линий невозможно. Для развития Т--н. условие вмороженности должно быть нарушено. Это возможно при действии след. факторов: столкновения частиц плазмы, квантового затухания, инерции носителей заряда, рассеянии частиц на турбулентных пульсациях, обусловленных микронеустойчиво-стями, с эфф. частотой столкновений v_эф. В зависимости от соотношения между инкрементом неустойчивости g и частотой столкновений резонансных частиц v различают бес-столкновительный (g>v) либо столкновительный (g<v) режимы Т--н.

Рис. 2. Равновесное магнитное поле для нейтральной X-линии.

Простейший пример Т--н. реализуется в модели Харри-са, описывающей неустойчивость плоского слоя плазмы толщиной L с плотностью равновесного тока j_y(x) = - (cB₀/4pL)/ch²(x/L), к-рый создаёт конфигурацию с обращённым магн. полем B_z(x) = B₀th(x/L)(рис. 1, а). В бесстолкновит. плазме раскачка тиринг-моды за счёт черепковского резонанса с электронами происходит с характерным инкрементом для возмущений с продольными длинами волн l_z>2pL. При возбуждении одной тиринг-моды конфигурация магн. поля в окрестности нейтрального слоя эволюционирует к образованию магн. островов (рис. 1, б). На уровне нелинейного насыщения Т--н. ширина магн. острова становится порядка ширины слоя перезамыкания для тепловых ионов dx~(Lr_Вi)^1/2 , где r_Bi - ларморовский радиус ионов. В бес-столкновительной плазме Т--н. стабилизируется при достаточно сильном размытии нейтрального слоя, когда выполнено условие L>>r_Bi.

В плоских слоях с широм магн. поля вида B = B_z(x)e_z + B_ye_y место локализации Т--н. х~х₀ определяется условием k_||(x) = kB/B=0, где k - волновой вектор тиринг-моды. Ширина магн. острова, создаваемого отдельной тиринг-модой с амплитудой магн. поля dB_xk, равна , здесь . При этом ти-ринг-мода не является чисто поперечной, а содержит примесь дрейфовой моды и может быть застабилизирована на линейном уровне за счёт перекачки своей энергии в дрейфовые колебания. Устойчивость тиринг-моды повышается также при наложении на плазму дополнит. магн. поля B_x, направленного поперёк нейтрального слоя.

При возбуждении тиринг-турбулентности либо отдельных тиринг-мод с перекрывающимися магн. островами происходит стохастизация магн. силовых линий и, как следствие, повышение диффузии плазмы через нейтральный слой.

Нелинейное насыщение Тиринг-неустойчивости обусловлено захватом резонансных частиц в магн. острова, квазилинейной релаксацией анизотропной функции распределения частиц плазмы по скоростям и уширением магн. островов до размеров токового слоя.

Литература по Тиринг-неустойчивостям

Знаете ли Вы, что такое "усталость света"?
Усталость света, анг. tired light - это явление потери энергии квантом электромагнитного излучения при прохождении космических расстояний, то же самое, что эффект красного смещения спектра далеких галактик, обнаруженный Эдвином Хабблом в 1926 г.
На самом деле кванты света, проходя миллиарды световых лет, отдают свою энергию эфиру, "пустому пространству", так как он является реальной физической средой - носителем электромагнитных колебаний с ненулевой вязкостью или трением, и, следовательно, колебания в этой среде должны затухать с расходом энергии на трение. Трение это чрезвычайно мало, а потому эффект "старения света" или "красное смещение Хаббла" обнаруживается лишь на межгалактических расстояниях.
Таким образом, свет далеких звезд не суммируется со светом ближних. Далекие звезды становятся красными, а совсем далекие уходят в радиодиапазон и перестают быть видимыми вообще. Это реально наблюдаемое явление астрономии глубокого космоса. Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.