Диэлектронная рекомбинация - процесс рекомбинации ионов и электронов в плазме,
связанный с образованием промежуточных автоионизационных состояний. Процесс
происходит в две стадии:
На первой - падающий электрон
(е) возбуждает рекомбинирующий ион 
(Z - кратность иона, 
-
набор квантовых чисел его нач. состояния, п, l - квантовые числа присоединенного
электрона) и образуется промежуточное автоионизац. состояние иона 
с кратностью на единицу меньше и квантовыми числами 
. На второй стадии происходит распад автоионизац. состояния. Если в результате
распада излучается фотон с энергией 
и получается обычное стационарное состояние иона 
.
nl (показано одинарной стрелкой), то произошла рекомбинация, если же
в результате распада получится снова свободный электрон и ион 
в состоянии 
(показано двойной стрелкой), то произошло резонансное рассеяние (упругое, если
, и неупругое
в противном случае).
Впервые на важность процесса
Д. р. было указано А Берджессом [1, 2] Д. р. играет определяющую роль в ионизационном
равновесии многозарядных ионов в горячей разреженной плазме ряда астрофиз.
объектов (короны звезд, остатки вспышек сверхновых и др.) и лаб. установок (типа
"Токамак", "Стелларатор" и др.).
Д. р. имеет след. осн.
особенности 1)Так же, как и для фоторекомбинации, число актов Д. р. в единицу
времени в единице объема N пропорц. плотности рекомбинирующих ионов NZ и первой степени электронной плотности Ne (в отличие от
трехчастичной рекомбинации, пропорц. 
):
, где 
- скорость Д. р. 2) Процесс Д. р. связан с возбуждением электронов рекомбинирующего
иона, поэтому Д. р. принципиально невозможна для голых ядер. T. к. обычно потенциал
возбуждения существенно больше kT(T - темп-pa плазмы), то число максвелловских
электронов с энергией больше потенциала возбуждения мало и скорость Д. р. экспоненциально
зависит от T. 3) Осн. вклад в Д. р. дают, как правило, состояния с большими
квантовыми числами (п, l). Эти состояния легко разрушаются столкновениями
с заряж. частицами, полем внеш. излучения и др. факторами, поэтому скорость
Д. р. имеет значительно более сильную зависимость от параметров плазмы, чем,
напр., скорость фоторекомбинации.
4) Излучаемые в процессе Д. р. кванты 
имеют строго определенные значения энергии, равные энергии перехода 
в ионе 
.
Соответствующие им спектральные линии наз. диэлектронными сателлитами.
Гл. трудность в расчете
скорости Д. р. состоит в необходимости учета большого числа промежуточных состояний.
Для приложений скорость Д. р. обычно аппроксимируют выражением:
Параметры В и 
,
вообще говоря, должны рассчитываться индивидуально для каждого иона, Ry=13,6
эВ - единица Ридберга для энергии. Подробная теория Д. р., включая ф-лы для
расчета параметров В, 
и
их значения для нек-рых типов ионов, приведена в [2]. Часто используют полуэмпирич.
ф-лу:
где 
-соответственно энергия и сила осциллятора перехода 
.
И Л Бейгман
Дело в том, что в его постановке и выводах произведена подмена, аналогичная подмене в школьной шуточной задачке на сообразительность, в которой спрашивается:
- Cколько яблок на березе, если на одной ветке их 5, на другой ветке - 10 и так далее
При этом внимание учеников намеренно отвлекается от того основополагающего факта, что на березе яблоки не растут, в принципе.
В эксперименте Майкельсона ставится вопрос о движении эфира относительно покоящегося в лабораторной системе интерферометра. Однако, если мы ищем эфир, как базовую материю, из которой состоит всё вещество интерферометра, лаборатории, да и Земли в целом, то, естественно, эфир тоже будет неподвижен, так как земное вещество есть всего навсего определенным образом структурированный эфир, и никак не может двигаться относительно самого себя.
Удивительно, что этот цирковой трюк овладел на 120 лет умами физиков на полном серьезе, хотя его прототипы есть в сказках-небылицах всех народов всех времен, включая барона Мюнхаузена, вытащившего себя за волосы из болота, и призванных показать детям возможные жульничества и тем защитить их во взрослой жизни. Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.
|
|
 |
