Кюри точка (температура Кюри, Тс)в общетермодинамическом понимании - точка на кривой
фазовых переходов 2-го рода, связанных с возникновением (разрушением)
упорядоченного состояния в твёрдых телах при изменении температуры, но при заданных
значениях др. термодинамич. параметров (давления Р, магн. поля Н,
электрич. поля Е и т. д.).
Чаще этот термин применяют
только к переходам в магнитоупорядоченное (ферро- и ферримагнитное) и в сегнетоэлектрическое
состояния. Фазовый переход из ферромагн. состояния в парамагнитное (неупорядоченное)
впервые наблюдал П. Кюри в 1895. В К. т. скачком изменяется симметрия кристаллич.
вещества (см. Симметрия кристаллов, Магнитная симметрия). В случае переходов
ферромагнетик - парамагнетик и сегнетоэлектрик - параэлектрик К. т. является
изолиров. точкой на фазовой диаграмме в координатах Я (или Е) - Т, т.
к. с точки зрения симметрии состояние ферромагнетика (сегнетоэлектрика) в поле
H (или Е), направленном вдоль оси лёгкого намагничивания, не
отличается от состояния парамагнетика в том же поле. Этим переход в ферро- и
ферримагн. состояния отличается от перехода в антиферромагн. состояние. В последнем
случае и в магн. поле происходит скачкообразное изменение симметрии. Антиферромагн.
К. т. наз. Нееля точкой. Для всех магнитных фазовых переходов характерно,
что при Т>Тc вещество находится в парамагн. состоянии.
Ниже К. т.- в магнитоупорядоченном состоянии, к-рое сохраняется до T
= 0К, хотя в интервале температур
возможны переходы из одного магнитоупорядоченного состояния в другое.
У сегнетоэлектриков могут существовать две К. т.: ТС1 и ТС2. При Т>ТС1 вещество является параэлектриком.
При охлаждении до ТС1 наступает переход в упорядоченное
сегнетоэлектрич. состояние, а ниже TC2 возникает вновь
параэлектрич. состояние.
В упорядочивающихся сплавах
с охлаждением до К. т. (к-рая в случае сплавов носит также назв. точки Курнакова)
атомы начинают располагаться упорядоченно - по узлам кристаллич. решётки сплава
(возникают зародыши упорядоченной фазы).
Во всех перечисленных случаях
перехода в упорядоченное состояние последнее можно описать параметром порядка
(спонтанной
намагниченностью в ферромагнетиках, намагниченностью магнитных подрешеток в антиферромагнетиках, спонтанной поляризацией в сегнетоэлектриках, долей
упорядочившихся атомов в сплавах). При Т>ТС h0,
при ТТc с понижением температуры начинается рост ,
к-рый может быть описан законом
, где =
(Т-ТС)/ТС, а
- критический показатель (см. Критические явления).
А. С. Боровик-Романов
Когда тот или иной физик использует понятие "физический вакуум", он либо не понимает абсурдности этого термина, либо лукавит, являясь скрытым или явным приверженцем релятивистской идеологии.
Понять абсурдность этого понятия легче всего обратившись к истокам его возникновения. Рождено оно было Полем Дираком в 1930-х, когда стало ясно, что отрицание эфира в чистом виде, как это делал великий математик, но посредственный физик Анри Пуанкаре, уже нельзя. Слишком много фактов противоречит этому.
Для защиты релятивизма Поль Дирак ввел афизическое и алогичное понятие отрицательной энергии, а затем и существование "моря" двух компенсирующих друг друга энергий в вакууме - положительной и отрицательной, а также "моря" компенсирующих друг друга частиц - виртуальных (то есть кажущихся) электронов и позитронов в вакууме.
Однако такая постановка является внутренне противоречивой (виртуальные частицы ненаблюдаемы и их по произволу можно считать в одном случае отсутствующими, а в другом - присутствующими) и противоречащей релятивизму (то есть отрицанию эфира, так как при наличии таких частиц в вакууме релятивизм уже просто невозможен). Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.