Осколки деления атомов - атомы и ядра, образующиеся в результате деления ядер и последующих превращений. Деление
всех тяжёлых ядер (235U, 239Pu, 233U,
238U
232Th) под действием нейтронов характеризуется примерно одинаковым
распределением О. д. по массам. Диапазон массовых чисел А от 70
до 165. Распределение обычно имеет 2 максимума при А = 95 и А = 140 (см. рис. 7 в ст. Деление ядер ).Периоды полураспада радиоактивных
О. д. - от неск. с до 106 лет. Энергия, излучаемая О.
д., - от сотен кэВ до неск. Мэв. В момент образования осколки находятся
в возбуждённом состоянии. Возбуждение снимается "испарением" нейтронов
и излучением-квантов.
После испарения т. н. мгновенных нейтронов О. д. испытывают в ср. 3 - 4
акта-распада.
Нек-рая доля ядер, образующихся при-распаде
О. д., находится в сильновозбуждённом состоянии с энергией, большей энергии
связи нейтрона в ядре. Это приводит к испусканию т. н. запаздывающих нейтронов,
играющих важную роль в процессе работы ядерных реакторов.
Литература по осколкам деления атомов
Гусев Н. Г. Защита от гамма-излучения продуктов деления, М., 1968;
Знаете ли Вы, что только в 1990-х доплеровские измерения радиотелескопами показали скорость Маринова для CMB (космического микроволнового излучения), которую он открыл в 1974. Естественно, о Маринове никто не хотел вспоминать. Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.
-квантов.
После испарения т. н. мгновенных нейтронов О. д. испытывают в ср. 3 - 4
акта
-распада.
Нек-рая доля ядер, образующихся при
-распаде
О. д., находится в сильновозбуждённом состоянии с энергией, большей энергии
связи нейтрона в ядре. Это приводит к испусканию т. н. запаздывающих нейтронов,
играющих важную роль в процессе работы ядерных реакторов.
