Газовая динамика - раздел гидроаэромеханики, в к-ром изучаются движения легкоподвижных
сред (газообразных и жидких, а также твёрдых - при быстром действии на них очень
высоких давлений) с учётом их сжимаемости. К газовой динамике в широком смысле следует
отнести акустику, динамическую метеорологию, электро- и магнитогазодинамику,
динамику разреженных газов, динамику плазмы. В теории разреженных
газов и плазмы используется статистич. описание поведения совокупности частиц,
составляющих среду. В остальных случаях в газовой динамике движение рассматривается в рамках
модели сплошной среды с использованием средних по малому объёму значений массы,
импульса и энергии. Газоводинамическая теоретическая основа множества областей совр. техники.
Результаты газовой динамики необходимы при проектировании летат. аппаратов, ракет и их двигателей,
при расчёте турбин и компрессоров, при расчёте движения артиллерийских снарядов
в канале ствола и их траекторий в атмосфере, при расчёте горения и детонации
топлив и взрывчатых веществ, при определении действия взрывных волн на препятствия,
при описании высокоскоростного соударения твёрдых тел и во мн. др. случаях.
В свою очередь, потребности техники стимулируют быстрое развитие
газовой динамики и расширение
круга рассматриваемых в ней задач. Газовая динамика оказала значит. влияние на развитие
ряда направлений математики - теорию разрывных решений дифференц. ур-ний, теорию
ур-ний смешанного типа и др. При небольших скоростях движения газа и при отсутствии
мощных тепловых потоков извне или тепловыделения внутри газа изменения температуры
и давления, а следовательно, и плотности газа невелики даже в том случае, если
вся его кинетич. энергия перейдёт в теплоту в результате диссипативных процессов
или будет затрачена на работу сжатия газа. При большой скорости кинетич. энергия
газа сравнима с внутр. тепловой энергией или даже велика по сравнению с ней.
Поэтому при больших скоростях небольшое относительное изменение скорости может
приводить к весьма значит. изменениям давления, температуры и плотности. Мощное
тепловыделение внутри движущегося газа или приток теплоты извне также могут
служить причиной значит. изменения плотности. T. о., газовая динамика изучает течения газа,
происходящие при наличии больших разностей давлений и температур и при больших скоростях.
Необходимость учёта сжимаемости, т. е. изменения состояния газа при движении,
тесно связывает газовую динамику с термодинамикой.
В большинстве задач газовой динамики движущейся средой является воздух. При теоретич. рассмотрении этих задач
воздух во мн. случаях можно считать совершенным газом с постоянными теплоёмкостями.
Лишь при низких темп-pax и высоких давлениях благодаря действию межмолекулярных
сил возникают заметные отличия воздуха от совершенного газа; при высоких темп-pax
и низких давлениях отличия вызываются процессами диссоциации
и ионизации. Для воздуха при нормальной плотности диссоциацию можно не учитывать
до температур ~2000 К, а ионизацию до 10 000 К. При темп-pax, больших 500 К, но
меньших, чем те, при к-рых начинается диссоциация, воздух можно считать совершенным
газом с перем. теплоёмкостью, т. к. вследствие возбуждения колебат. степеней
свободы молекул теплоёмкость воздуха возрастает.
Особенности течений сжимаемого
газа. Важнейшая особенность газодинамич. явлений состоит в нелинейности описывающих
их дифференц. ур-ний, что вызывает значит. трудности теоретич. исследования
газодинамич. задач. Важное свойство течений газа состоит в том, что возмущения
в газе распространяются с конечной скоростью. Малые возмущения давления распространяются
в газе со скоростью звука. Если источник слабого возмущения помещён в равномерный
поток воздуха, движущийся со скоростью 
меньшей, чем скорость звука а (Маха число 
),
то возмущения распространяются во все стороны и могут достичь любой точки потока.
Если скорость потока сверхзвуковая (М>l), то возмущения сносятся вниз
по течению и не выходят за пределы конуса возмущений (рис. 1).
Рис. 1. Распространение
слабых возмущений: а - в дозвуковом потоке, б - в сверхзвуковом
потоке.
Свойства возмущений конечной
интенсивности, связанных с повышением и понижением давления, существенно различаются.
Для обычно рассматриваемых сред - т. н. нормальных газов - крутизна кривой,
характеризующей распределение давления в волне сжатия в процессе её распространения
по однородному покоящемуся газу, увеличивается, т. к. фазы волны сжатия, где
давление выше (и скорость звука больше), распространяются с большей скоростью
(рис. 2, а). Крутизна фронта даже волн малой интенсивности становится настолько
большой, что изменение давления и др. величин можно приближённо считать происходящим
в бесконечно тонком слое - на поверхности разрыва. Эти поверхности наз. ударными
волнами или скачками уплотнения. Скорость распространения скачков уплотнения
в газе больше скорости звука и увеличивается с ростом интенсивности скачка.
При распространении возмущений конечной интенсивности, связанных с уменьшением
давления (рис. 2, б), крутизна возмущения уменьшается, т. к. фазы волны разрежения,
где давление меньше, распространяются с меньшей скоростью. Поэтому волна разрежения
"растягивается" и изменение давления и др. параметров в ней, в отличие
от ударной волны, происходит на отрезке конечной
длины. Ударные волны могут возникать, напр., при взрыве заряда, при торможении
сверхзвуковых потоков в каналах, при движении в воздухе тел с сверхзвуковой
скоростью. В последнем случае возникает волновое сопротивление ,связанное
с термодинамически необратимым нагреванием газа при торможении его в ударной
волне.
Рис. 2. Распространение
возмущений давления конечной интенсивности в газе, связанных: а - с повышением,
б - с понижением давления.
Уравнения газовой динамики.
T. к. при теоретич. изучении задач газовой динамики параметры газа могут испытывать разрывы
на нек-рых поверхностях внутри области течения, то исходные ур-ния газовой динамики записываются
в интегральной форме для конечных объёмов газа. Из этих интегральных соотношений
в областях непрерывного движения следуют дифференц. ур-ния газовой динамики. Если не учитывать
вязкости и теплопроводности газа, то скорость газа 
,
его давление р и плотность 
в точках области, где они непрерывны, должны быть связаны ур-ниями:
Первое ур-ние - Эйлера
уравнение гидродинамики - связывает ускорение жидкой частицы (т. е. объёма,
состоящего из одних и тех же материальных точек, размеры к-рого малы по сравнению
с характерным размером задачи) с внеш. массовой силой 
и силой, приложенной к частице со стороны соседних частиц жидкости. Оно является
обобщением 2-го закона Ньютона (закона сохранения кол-ва движения) применительно
к движению жидкой частицы. Второе ур-ние служит выражением закона сохранения
массы (скорость относительного изменения плотности частицы равна - с обратным
знаком - скорости относительного изменения объёма). Третье ур-ние выражает закон
сохранения энергии: изменение внутренней энергии U и кинетич. энергии
частицы газа происходит вследствие работы внеш. массовых и поверхностных сил
и притока теплоты извне (q - приток теплоты к единице массы газа за единицу
времени).
При наличии разрывов величин,
характеризующих течение газа, в точках поверхности разрыва должны быть выполнены
условия, также вытекающие из закона сохранения массы, ур-ния кол-ва движения
и закона сохранения энергии. Существуют поверхности разрыва, сквозь к-рые отсутствует
поток вещества (т. н. тангенциальные разрывы). Ударная волна является
поверхностью разрыва, к-рая пересекается частицами. При переходе через такую
поверхность разрыва энтропия частиц изменяется, причём для обычно рассматриваемых
сред так, что энтропия увеличивается тогда, когда плотность и давление возрастают,
а скорость уменьшается. В противном случае энтропия уменьшается. T. к. в соответствии
со вторым законом термодинамики при адиабатич. процессах энтропия не может уменьшаться,
то в таких средах скачки разрежения невозможны, а существуют только скачки уплотнения.
При этом скорость газа перед скачком - сверхзвуковая.
В ряде задач, когда нужно
учитывать происходящие в газе внутр. процессы - хим. реакции между его компонентами,
диссоциацию, возбуждение внутр. степеней свободы и т. п., эти процессы нельзя
считать равновесными и необходимо учитывать их конечную скорость. Ур-ния газовой динамики должны быть при этом дополнены кинетич. ур-ниями для скоростей соответствующих
процессов. Эта ветвь газовой динамики наз. иногда физ--хим. газовой динамикой или релаксационной газовой динамикой.
Она лежит в основе расчётов течений реагирующих газов, ряда областей теории
горения, теории газодинамич. и хим. лазеров, теории гиперзвукового обтекания
тел и др.
Разделы газовой динамики
и рассматриваемые в них задачи. Одним из важных разделов газовой динамикой является изучение
т. н. внутренних течений газа в трубах и каналах, в частности в соплах и диффузорах
реактивных двигателей и аэродинамич. труб. В приближённых методах исследования
этих течений параметры газа считаются постоянными по сечению трубы или канала;
изучаются течения в нек-рых газовых машинах, напр. в элементах компрессоров
и газовых турбин, и др.
Широкий круг задач газовой динамики связан с изучением внешнего обтекания тел газом. Для расчёта обтекания идеальным
газом тонких тел, вносящих в поток лишь малые возмущения, разработаны методы,
основанные на линеаризации ур-ний движения. Эти методы теряют силу при скоростях,
близких к скорости звука (см. Околозвуковое течение ),и при больших сверхзвуковых
скоростях (см. Гиперзвуковое течение ).При таких скоростях даже при обтекании
тонких тел существенны нелинейные эффекты.
На основании установленных
теоретич. путём законов подобия можно переносить результаты исследования обтекания
одного тонкого тела при одном значении числа M на случаи обтекания других
тел при том же значении числа M или того же тела при др. значениях числа
M.
Расчёт обтекания сжимаемым
газом тел конечной толщины вызывает значит. трудности. Получены точные решения
лишь нек-рых задач об обтекании при M >1 простейших тел, напр. круглого
конуса и клина. В более сложных случаях течений около тел другой формы при М>1
с успехом используются численные методы расчёта, в частности метод характеристик,
меток сеток и др. Дозвуковое течение (М<1) является более сложным
для матем. исследования, что связано гл. обр. с трудностями при формулировании
граничных условий для дифференц. ур-ний эллиптич. типа из-за того, что в дозвуковых
потоках возмущения распространяются во все стороны.
Наиб. трудности связаны
с изучением обтекания тел смешанным потоком, когда в части области, занятой
движущимся газом, скорость газа больше скорости звука, а в др. части меньше
её, что имеет место, напр., при сверхзвуковом обтекании тел, имеющих затупленную
головную часть. В решении сложных задач газовой динамики имеются значит. успехи, связанные
с использованием численных методов для решения систем конечно-разностных ур-ний,
однако для многих важных задач газовой динамики всё ещё нет теорем о существовании, единственности
и устойчивости решения.
Ещё одно направление газодинамич.
исследований связано с задачами о неустановившихся движениях. К ним относятся,
в частности, задачи внутр. баллистики, задачи о распространении и действии взрывных
и детонационных волн, вопросы работы ударных труб, задачи о пульсациях давления
и др. параметров в отрывных зонах, о нестационарных движениях газа в газопроводах
и др. Mн. задачи об одномерных неустановившихся движениях могут быть решены
численными методами. Большое значение для понимания качественных особенностей
явлений имеют найденные точные решения задач о сильном точечном взрыве, о поведении
произвольного разрыва в нач. распределениях параметров газа, о распространении
сферич. детонационной волны и др. Важный раздел газовой динамики - теория газовых струй.
Теория турбулентных струй с учётом сжимаемости развивается, как и в случае несжимаемой
жидкости, на полуэмпирич. основе. Она применяется, в частности, для расчёта
эжекторов.
Учёт вязкости и теплопроводности
газа в задачах об обтекании тел и в ряде задач о течениях газа в трубах и каналах
производится во мн. случаях на основе теории пограничного слоя. В отличие
от течений несжимаемой жидкости, в случае газа задачи об определении поверхностного
трения и об определении температуры и тепловых потоков связаны друг с другом. Специфическим
для околозвуковых и сверхзвуковых течений газа является взаимодействие между
пограничным слоем
и внеш. потоком, происходящее при отрыве пограничного слоя в месте, где возникающие
в потоке скачки уплотнения приближаются к обтекаемой поверхности. При большой
сверхзвуковой скорости значит. часть кинетич. энергии летящего тела переходит
в теплоту, разогревая прилегающий к телу слой газа и обтекаемую поверхность
(см. Аэродинамический нагрев ).Толщина возмущённого слоя газа между поверхностью
обтекаемого тела и ударной волной при этом может быть того же порядка, что и
толщина вязкого слоя; поэтому в таком случае вязкость сильно влияет на всё возмущённое
течение.
Целью решения всех перечисленных
задач газовой динамики, как внутренних, так и внешних, является определение силового, теплового
и физ--хим. воздействия движущегося газа на омываемые им поверхности, а в нек-рых
случаях - ещё и полных полей газодинамич. параметров во всей области течения.
Методы газовой динамики проникли в
астрофизику и космогонию, где они применяются для решения задач о движениях
космич. газовых масс и об их эволюции. При рассмотрении таких задач приходится
учитывать действие гравитац. сил, а также действие на газ электромагн. полей. В
связи с этими задачами, а также нек-рыми задачами о движении газа при высокой
температуре, возникающими, напр., при создании магнитогазодинамич. генераторов электроэнергии
или при решении проблемы управляемых термоядерных реакций, быстро развиваются
разделы, связывающие газовую динамику с электродинамикой и физикой высоких температур,- магнитная
гидродинамика и динамика ионизованного газа (плазмы).
Черный.
1. Электромагнитная волна (в религиозной терминологии релятивизма - "свет") имеет строго постоянную скорость 300 тыс.км/с, абсурдно не отсчитываемую ни от чего. Реально ЭМ-волны имеют разную скорость в веществе (например, ~200 тыс км/с в стекле и ~3 млн. км/с в поверхностных слоях металлов, разную скорость в эфире (см. статью "Температура эфира и красные смещения"), разную скорость для разных частот (см. статью "О скорости ЭМ-волн")
2. В релятивизме "свет" есть мифическое явление само по себе, а не физическая волна, являющаяся волнением определенной физической среды. Релятивистский "свет" - это волнение ничего в ничем. У него нет среды-носителя колебаний.
3. В релятивизме возможны манипуляции со временем (замедление), поэтому там нарушаются основополагающие для любой науки принцип причинности и принцип строгой логичности. В релятивизме при скорости света время останавливается (поэтому в нем абсурдно говорить о частоте фотона). В релятивизме возможны такие насилия над разумом, как утверждение о взаимном превышении возраста близнецов, движущихся с субсветовой скоростью, и прочие издевательства над логикой, присущие любой религии.
4. В гравитационном релятивизме (ОТО) вопреки наблюдаемым фактам утверждается об угловом отклонении ЭМ-волн в пустом пространстве под действием гравитации. Однако астрономам известно, что свет от затменных двойных звезд не подвержен такому отклонению, а те "подтверждающие теорию Эйнштейна факты", которые якобы наблюдались А. Эддингтоном в 1919 году в отношении Солнца, являются фальсификацией. Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.
|
|
 |
