Дифракция частично когерентных полей - спец. случай дифракции (в оптике, радиофизике,
акустике), когда падающая волна является частично когерентной (см. Когерентность). Флуктуации падающей волны приводят к аналогичным флуктуациям дифрагированной
волны и влияют на её статистич. характеристики, такие как распределение ср.
интенсивности, ср. диаграмма направленности, ср. размеры дифракц. пятен в фокусах
линз и т. д. Если, напр., в оптич. системе регистрируются средние по времени
величины, к-рые при наличии эргодичности совпадают со средними по статистическому
ансамблю, то частичная когерентность падающей волны может изменять (как уменьшать,
так и увеличивать) пределы разрешения такой системы.
Осн. черты Д. ч. к. п.
наглядно видны на простейшем примере дифракции случайного монохроматич. поля
u0 на отверстии S в плоском экране (рис.). Пусть ср.
значение
и поле u0 в плоскости z=0 характеризуется функцией когерентности
(
- поперечная относительно z компонента -
комплексное сопряжение). Выразив дифрагированное поле и при z>0 через
и0 в приближении Кирхгофа (см.
Кирхгофа метод), для ср. интенсивности I дифрагированного
поля вдали от отверстия получим:
Здесь
- длина волны,
- единичный вектор, определяющий угловое распределение
- функция пропускания отверстия, равная единице на S и нулю - вне S, и опущен медленно меняющийся коэф. пропорциональности.
В случае когерентной падающей
волны, когда характерный размер отверстия а мал по сравнению с радиусом
корреляции падающего поля lК [характерным масштабом спадания
], в ф-ле
(*) , и
ср. интенсивность равна
,
откуда видно, что угловое
распределение I определяется формой отверстия S, как это имеет
место при дифракции регулярной плоской волны. В противоположном предельном случае
некогерентного освещения,
, можно пренебречь
по сравнению с ,
тогда
где S - площадь отверстия.
При этом угловое распределение I определяется функцией Г°, т. е. характером
неоднородностей u0, и не зависит от формы отверстия. Поэтому
если в отверстие поместить фокусирующую линзу с фокусным расстоянием F, то
характерный размер фокального пятна будет в среднем равен
, а не
, как в случае когерентного освещения. Корреляц. свойства излучения характеризуют
степенью когерентности
. В случае когерентной падающей волны
= 1. Для частично когерентного освещения
, при малых lК величинапропорциональна
фурье-преобразованию от распределения интенсивности по отверстию S (см.
Ван-Циттерта - Цернике теорема).
Л. А. Апресян
Когда тот или иной физик использует понятие "физический вакуум", он либо не понимает абсурдности этого термина, либо лукавит, являясь скрытым или явным приверженцем релятивистской идеологии.
Понять абсурдность этого понятия легче всего обратившись к истокам его возникновения. Рождено оно было Полем Дираком в 1930-х, когда стало ясно, что отрицание эфира в чистом виде, как это делал великий математик, но посредственный физик Анри Пуанкаре, уже нельзя. Слишком много фактов противоречит этому.
Для защиты релятивизма Поль Дирак ввел афизическое и алогичное понятие отрицательной энергии, а затем и существование "моря" двух компенсирующих друг друга энергий в вакууме - положительной и отрицательной, а также "моря" компенсирующих друг друга частиц - виртуальных (то есть кажущихся) электронов и позитронов в вакууме.
Однако такая постановка является внутренне противоречивой (виртуальные частицы ненаблюдаемы и их по произволу можно считать в одном случае отсутствующими, а в другом - присутствующими) и противоречащей релятивизму (то есть отрицанию эфира, так как при наличии таких частиц в вакууме релятивизм уже просто невозможен). Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.