Кондо-решётки. РЕАЛЬНАЯ ФИЗИКА. Глоссарий по физике

Кондо-решётки - регулярные решётки, образуемые ионами, металлич. соединениями или сплавами немагн. металлов с парамагн. ионами, в к-рых антиферромагн. обменное взаимодействие электронов проводимости с магн. ионами вызывает ряд характерных аномалий кине-тич., термич. и магн. свойств (см. Кондо эффект, Антиферромагнетизм). Все эти аномалии можно описать с помощью теории, в рамках к-рой считается, что "пере-

брос" магн. иона (в частности, иона с недостроенной f-оболочкой) между состояниями с разл. проекцией локализованного спина (локальные кондовские флуктуации) приводит к увеличению эфф. массы фермиевских электронов

. При низких темп-pax

, Т_K - темп-pa Кондо) фермиевские электроны регулярно "заскакивают" на f-оболочку (рис. 1), что проявляется в увеличении их эфф. массы (f-электроны имеют большую эфф. массу). Это, в свою очередь, приводит к образованию в окрестности уровня Ферми

пика плотности состояний

(резонанс Абрикосова - Сула). Ширина резонанса определяется температурой Кондо Т_К, а его амплитуда

обратно пропорц. Т_К (рис. 2). Для одного парамагн. иона (кондо-примеси) амплитуда

резонанса пренебрежимо мала по сравнению с плотностью состояний

в нормальных металлах. Однако в системах, содержащих магн. ионы в каждой элементарной ячейке, она может возрасти в N_А раз (на 1 моль, N_А - Авогадро постоянная). Для реализации соотношения

необходимо подавить прямое и косвенное обменные взаимодействия локализованных спинов

электронов друг с другом, т. к. оно приводит к магн. фазовому переходу и замораживанию спинов в состояниях с той или иной фиксированной проекцией, что делает невозможным локальные кондовские флуктуации спина (рис. 1). Прямое обменное взаимодействие спинов можно сделать достаточно слабым, если в качестве магн. атомов взять атомы с недостроенной 4f-оболочкой (лантаноиды)или 5f-оболочкой (актиноиды), у к-рых радиус f-оболочки

, что всегда меньше расстояния между соседними f-ионами (3-5 А).

Рис. 1. Переворот спина магнитной примеси (f-иона) с участием фермиевских электронов. Внутренней оболочке парамагнитного иона соответствует узкий энергетический уровень, попадающий в зону проводимости немагнитного металла;

- энергия f-электронов,

' - энергия Ферми (k - квазиимпульс);

- плотность состояний.

Рис. 2. Плотность электронных состояний

в немагнитных кондо-решётках;

- энергия Ферми; - энергия f-электронов, Тд.

- температура Кондо.

По сравнению с Т_К темп-pa, соответствующая энергии косвенного обменного взаимодействия спинов через электроны проводимости Т_РККИ (взаимодействие Рудермана - Киттеля- Ка-суи - Иосиды), является более медленной функцией параметра обменного взаимодействия

Здесь W - ширина зоны проводимости,

- кратность вырождения f-уровня. В случае достаточно больших

экспоненциальная зависимость "обгоняет" степенную и выполняется условие

, при к-ром локальные кондовские флуктуации спина становятся столь эффективными, что фазовый переход в состояние с замороженными спинами не реализуется вплоть до самых низких температур. В такой ситуации возможно создание К--р., в к-рых число магн. центров N_i в 1 моле достаточно велико , чтобы обеспечить условие

, и в то же время взаимодействие магн. ионов подавлено.

Параметр

, определяющий соотношение между

, зависит от степени V гибридизации s-, d- и f-состояний (см. Гибридизация атомных орбита-лей)и от положения относительно

Все известные К--р. содержат в качестве магн. центров f-ионы Се, Sm, Eu, Tm, Yb, U, Np, у к-рых энергия f-электронов аномально близка к

. Малость знаменателя и достаточно большое значение числителя в (3) и обеспечивают достаточно большое

для выполнения условия

. Т. о., увеличение

приводит к существенному изменению свойств системы локализованных спинов, находящихся в "море" электронов проводимости в металлах. В обычных магн. металлах параметр

мал,

и замораживание спинов при

делает невозможными кондовские флуктуации спина, поэтому резонанс

в окрестности

не образуется.

На практике реализуются К--р. двух типов. В К--р. с промежуточным значением

(СеВ₆, СеА1₂, СеIn₃ и др.) видны кондовские аномалии сопротивления, термоэдс, теплоёмкости, магн. восприимчивости, однако в области достаточно низких температур тенденция к переходу в состояние с замороженными спинами оказывается доминирующей. В результате осн. состояние системы локализованных спинов является магнитным, но на характер магн. структуры кон-довские флуктуации спина оказывают заметное влияние (магн. К. - р.).

В К--р. с

(СеА1₃, CeCuSi₂, СеСu₆, UBe₁₃ и др.) доминируют локальные кондовские флуктуации, причём каждый f-нон вносит независимый вклад в усиление амплитуды g_R

резонанса Абрикосова - Сула (н е м а г н. К--р.). При этом все параметры, связанные со значением g_R, отличаются на 2-3 порядка от соответствующих параметров у нормальных металлов: немагн. К--р. обладают гигантским электронным коэф. теплоёмкости (

пропорц. g_R), усиленным Паули парамагнетизмом (магнитная восприимчивость пропорц. g_R), аномалиями электропроводимости, термоэдс ,коэф. Холла и т. д. (табл.). Темп-pa Кондо в немагн. К--р. Т_к~2-10 К, что на 3 порядка меньше температуры вырождения электронного газа в нормальных металлах. Чрезвычайно узкому резонансу в немагн. К--р. отвечают квазичастицы с эфф. массой m*~(10²-10³)m₀ (m₀ - масса свободного электрона), наз. тяжёлыми фермионами. В связи с этим немагн. К--р. наз. также системами с тяжёлыми фермионами.

Низкотемпературные свойства немагнитных кондо-решёток по сравнению с нормальным металлом (Си)

Положение резонанса относительно

зависит от кратности

вырождения I-уровня, т. к. при T=ОК резонанс заполнен на

часть. В реальных К--р. эфф. кратность вырождения определяется соотношением между величиной расщепления f-уровня во внутрикристал-лическом поле и Т_K. Если наинизшее, отщепленное кристаллич. полем состояние является дублетом(j= = 1/2,

=2) и

, то

и при температурах

резонанс образуется точно на уровне Ферми (рис. 2). Если

, в формировании резонанса участвуют все

проекций спина, причём т. к. в реальных К--р.

(напр., в цериевых К--р.

, то резонанс несколько смещён относительно

(рис. 3).

Амплитуда резонанса Абрикосова - Сула в интервале T= (0,1-10) Т_к не зависит от Т, при этом в силу условия

её величина представляет собой сумму независимых вкладов всех кондо-примесей. При

Т_к необходим учёт когерентности кондовских флуктуации спина, приводящей к появлению на резонансе псевдощели на уровне Ферми.

Рис. 3. Плотность электронных состояний в немагн. К--р. с кратностью вырождения

>2.

В 1979 Ф. Штеглихом (F. Steglich) в CeCu₂Si₂ была открыта "сверхпроводимость тяжёлых фермионов". В дальнейшем она обнаружена у UBe₁₃, UPt₃, URu₂Si₂. Сверхпроводники с тяжёлыми фермионами обладают необычными свойствами как в нормальном состоянии, так и в сверхпроводящей фазе. В частности, при малых значениях температур сверхпроводящего перехода Т_с~0,5- 0,9 К они имеют очень высокие критич. магн. поля, высокую чувствительность к примесям. Аномальные свойства сверхпроводников с тяжёлыми фермионами указывают на необычный характер сверхпроводимости, отличный от традиц. механизма БКШ. В частности, обсуждается возможность возникновения сверхпроводимости электронных пар с ненулевым орбитальным моментом, аналогичной сверхтекучести фазы А в ³Не.

Литература по Кондо-решёткам

Знаете ли Вы, что "гравитационное линзирование" якобы наблюдаемое вблизи далеких галактик (но не в масштабе звезд, где оно должно быть по формулам ОТО!), на самом деле является термическим линзированием, связанным с изменениями плотности эфира от нагрева мириадами звезд. Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.


				Скорость фермиев-ских электронов см/с
CeCu₂Si₂ .....	1050	0,65-10^-2	200	~10⁵ -10⁶
CeAl₃ ......	1650	3,6-10^-2	500	~10⁵ -10⁶
Сu ........	0,695	10^-5- 10^-6	0,1-1,0	0,6*10⁸