к библиотеке к оглавлению FAQ по эфирной физике ТОЭЭ ТЭЦ ТПОИ ТИ

РЕАЛЬНАЯ ФИЗИКА

Глоссарий по физике

А Б В Г Д Е Ж З И К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Э Ю Я

Линейное взаимодействие волн

Линейное взаимодействие волн - явление перераспределения волнового движения между различными нормальными волнами, происходящее в результате изменения свойств среды в пространстве и(или) во времени под действием внеш. факторов. Это явление наз. также линейной трансформацией волн. Оно не связано с нарушением принципа суперпозиции волновых полей, в отличие от нелинейного взаимодействия волн, при к-ром пространственно-временное изменение свойств среды обусловлено самими взаимодействующими волнами.

Понятие "Линейное взаимодействие волн" удобно рассмотреть на примере линейного взаимодействия колебаний. Напр., для системы связанных осцилляторов

с изменяющимися на нек-ром интервале времени коэф. связи и частотами явление линейного взаимодействия 2М мод с собств. частотами заключается в том, что амплитуды их колебаний, взаимно независимых при при становятся взаимно зависимыми. Взаимная трансформация мод существенна, если характерное время изменения параметров системы меньше или порядка периода биений между к--л. двумя модами l и т. Если функции и достаточно гладкие, то моды остаются независимыми; изменение их амплитуд (в отсутствие диссипации энергии мод W_l) происходит в соответствии с законом сохранения адиабатических инвариантов I_i= Поэтому говорят также о неадиа-батич. переходе между модами (см. также Пересечение уровней). Линейное взаимодействие колебаний возникает при столкновении молекул, в связанных радиотехн. контурах, СВЧ- или акустич. резонаторах и др. нестационарных колебат. системах.

Аналогично, если свойства стационарной сплошной среды или волновода меняются вдоль направления распространения волн (ось z), то возникает линейное взаимодействие монохроматич. нормальных волн с показателями преломления n_l z) (и одинаковой частотой Исходная система ур-ний для вектора е, образованного TV комплексными компонентами рассматриваемого волнового поля, имеет вид -iTe. Здесь опущен множитель ехр штрих обозначает дифференцирование по безразмерной координатеk₀z, где k₀=c=const - характерная фазовая скорость волн. В каждой точкес помощью ур-ния = н;// определяют полную систему собств. векторов е/ и их собств. значения n_l, l=1, . . ., N;

Замена е= где =Ф_lе_l, приводит к ур-ниям

Л. в. в.

Здесь - означает комплексное сопряжение, а вид множителей Ф_l определён условием =0; - взаимная к система векторов.

В приближении геом. оптики a_lm=0 и с постоянными f_l₀ (см. Геометрической оптики метод). Л. в. в. отвечает нарушению этого приближения, возникающему вследствие неоднородности собств. векторов поляризации волн вдоль направления распространения, когда а значения f_lо нельзя считать постоянными, ь прозрачной среде при Л. в. в. характеризуется перераспределением их потоков энергии, равных Возможна взаимная трансформация как встречных волн (прямой и отражённой), так и попутных волн (распространяющихся в одном направлении). Как и в случае нестационарных связанных колебаний, Л. в. в. несущественно, если характерный масштаб изменения функций велик по сравнению с пространственным периодом биений волн \n_l-n_m\. Поэтому в плавно неоднородной среде Л. в. в. происходит только в области сближения показателей преломления n_l и п_т(для попутных волн) либо в области малых значений показателей преломления (для встречных волн). В слабо неоднородной среде эффективное Л. в. в. возможно при наличии периодич. модуляции её свойств вдоль направления распространения. Оно возникает вследствие пространственного параметрического резонанса к--л. двух волн при условии, что период модуляции примерно кратен периоду биений между ними. Это отвечает Брэгга - Вулъфа условию в случае трансформации двух встречных волн одного типа, когда п_т= -n_i.

Линейное взаимодействие волн определяет спектр и поляризацию отраженного и проходящего излучения. Поэтому измерение параметров излучения позволяет судить о локальной неоднородности среды в области Л. в. в., а изменение неоднородности позволяет управлять свойствами излучения. Эти возможности используют, напр., в физике плазмы (лабораторной и космической), физике лазеров, акустоэлектронике и акустооптике, оптике жидких кристаллов, магнитооптике, волоконной оптике, в волноводах и др. линиях передачи.

При распространении через неоднородный слой нестационарной среды возможно линейное взаимодействие волн на разных частотах. В частном случае слабого периодич. возмущения свойств среды наиб. благоприятные условия линейного взаимодействия волн отвечают параметрич. взаимодействию тех волн, для к-рых невозмущённые частоты ₂ и волновые векторы k_{1, 2} связаны с частотой и волновым вектором k₃ возмущений в слое условиями волнового синхронизма: k₁bk₂=bk₃. Если дисперсия волн отсутствует, то линейное взаимодействие волн в пространстве сводится к линейному взаимодействию колебаний (в системе отсчёта, движущейся вместе с неоднородностями среды).

Литература по линейному взаимодействию волн

Заславский Г. М., Мейтлис В. П., Филоненко Н. Н., Взаимодействие волн в неоднородных средах, Новосиб,, 1982;
Железняков В. В., Комаровский В. В., Кочаровский В л. В., Линейное взаимодействие электромагнитных волн в неоднородных слабоани-зотрошшх средах, "УФН", 1983, т. 141, с. 257.

В. В. Кочаровский, Вл. В. Кочаровский

к библиотеке к оглавлению FAQ по эфирной физике ТОЭЭ ТЭЦ ТПОИ ТИ

Знаете ли Вы, что релятивистское объяснение феномену CMB (космическому микроволновому излучению) придумал человек выдающейся фантазии Иосиф Шкловский (помните книжку миллионного тиража "Вселенная, жизнь, разум"?). Он выдвинул совершенно абсурдную идею, заключавшуюся в том, что это есть "реликтовое" излучение, оставшееся после "Большого Взрыва", то есть от момента "рождения" Вселенной. Хотя из простой логики следует, что Вселенная есть всё, а значит, у нее нет ни начала, ни конца... Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.

НОВОСТИ ФОРУМА

Рыцари теории эфира