Дифракция нейтронов - явление рассеяния нейтронов, в к-ром определяющую роль играют волновые свойства нейтрона (см. Корпускулярно-волновой дуализм ).Длина волны и импульс р связаны соотношением де Бройля =hp. Матем. описание Д. н., так же как и в случае др. волновых полей, следует из принципа Гюйгенса - Френеля и, в этом смысле, аналогично описанию дифракции света, рентг. лучей, электронов и др. микрочастиц (см. Дифракция волн ).Согласно этому описанию, интенсивность рассеянного излучения в некрой точке пространства зависит как от , так и от свойств рассеивающего объекта. Соответственно, Д. н. применяется как для исследования или формирования нейтронных пучков (нейтронные монохроматоры, анализаторы), так и для исследований строения рассеивающего вещества.
Рис. 1. Угловое распределение
нейтронов с энергией 14 МэВ, рассеянных
на ядре Sn; -
сечение рассеяния;
- угол рассеяния.
Рис. 2. Дифракционный максимум
интенсивности нейтронов, рассеянных на монокристалле CsHSeO4, - третий
порядок отражения от кристаллографической плоскости (100).
В области энергий нейтрона
~10-7
эВ (~10-12
см) Д. н. проявляется при рассеянии нейтронов на атомных ядрах (рис. 1). При
~10-2
аВ (~10-8
см) Д. н. применяется для исследования атомной и магнитной структуры конденсиров.
сред (кристаллы, жидкости, макромолекулы). Для нейтронов с ~10-8
см кристалл представляет собой трёхмерную дифракц. решётку и Д. н. проявляется
в виде максимумов интенсивности с резкой зависимостью от и
угла рассеяния
(рис. 2). При 10-7
см Д. н. реализована на краю непрозрачного экрана (рис. 3), щелях и др. классич.
объектах дифракции с целью эксперим. проверки нек-рых положений квантовой механики.
Рис. 3. Интенсивность пучка
нейтронов после прохождения мимо поглощающего
экрана с резким краем
. Одна единица по
горизонтальной оси соответствует смещению приёмной щели (шириной
30 мкм) на расстояние 100 мкм.
Наиб. широко Д. н. применяется
в нейтронографии. Отличия по сравнению с дифракцией рентгеновских
лучей или с дифракцией электронов в том, что нейтроны в осн. взаимодействуют
с атомными ядрами и магн. моментами электронных оболочек атомов. Сферич. волна,
рассеянная отд. ядром [
; r - радиус-вектор точки, k - волновой вектор], характеризуется
амплитудой рассеяния b, не зависящей для медленных нейтронов от длины
т. н. вектора рассеяния
, что связано с малостью размеров ядра (~10-12 см) по сравнению с
(~10-8
см).
Когерентные длины
рассеяния медленных нейтронов некоторыми элементами и изотопами (10-12
см) |
|||||||
Элемент, изотоп |
bког |
Элемент, изотоп |
bког |
Элемент, изотоп |
bког |
||
H |
-0,3741 |
Sc |
1,23 |
Nb |
0,7054 |
||
1H |
-0,3742 |
Ti |
-0,330 |
Mo |
0,695 |
||
2Н |
0,6674 |
V |
-0,0382 |
Cd |
0,51-0,16i |
||
Li |
-0,190 |
Cr |
0,3635 |
||||
6Li |
0,20-0,026i |
50Cr |
-0,450 |
In |
0,406-0,54i |
||
52Сr |
0,492 |
||||||
7Li |
-0,222 |
53Cr |
-0,420 |
Sn |
0,6228 |
||
Be |
0,779 |
54Cr |
0,455 |
Те |
0,543 |
||
В |
0,530 + + 0,021
i |
Mn |
-0,373 |
I |
0,528 |
||
Fe |
0,954 |
Cs |
0,542 |
||||
10В |
0,01-0,107i |
Со |
0,250 |
La |
0,824 |
||
Ni |
1,03 |
Ce |
0,484 |
||||
11B |
0,665 |
58Ni |
1,44 |
Pr |
0,445 |
||
С |
0,6648 |
60Ni |
0,28 |
Nd |
0,769 |
||
N |
0,936 |
61Ni |
0,760 |
Та |
0,691 |
||
О |
0,5805 |
62Ni |
-0,87 |
W |
0,477 |
||
F |
0,565 |
64Ni |
-0,038 |
Re |
0,92 |
||
Na |
0,363 |
Cu |
0,7718 |
Os |
1,10 |
||
Mg |
0,5375 |
Zn |
0,5680 |
Ir |
1,06 |
||
Al |
0,3449 |
Ge |
0,8193 |
Pt |
0,963 |
||
Si |
0,4149 |
As |
0,658 |
Au |
0,763 |
||
P |
0,513 |
Se |
0,7970 |
Hg |
1,266 |
||
S |
0,2847 |
Br |
0,679 |
Tl |
0,879 |
||
Cl |
0,9579 |
Kr |
0,780 |
Pb |
0,9400 |
||
К |
0,371 |
Rb |
0,708 |
Bi |
0,8526 |
||
Ca |
0,490 |
Zr |
0,716 |
U |
0,8417 |
||
Величина b нерегулярно
зависит от атомного номера ядра Z, его массового числа А и взаимной ориентации
спинов ядра и нейтрона. Так как Д. н. на кристаллах - результат суммирования
амплитуд вторичных волн, рассеянных мн. ядрами, важную роль играет т. н. когерентная
длина рассеяния
, где усреднение идёт по спиновым и изотопным состояниям структурно-эквивалентных
ядер (см. Нейтронография структурная; табл.).
В случае магн. взаимодействия
амплитуда рассеяния отд. атома может быть вычислена, если известны электронные
волновые функции. Амплитуда магн. рассеяния зависит от величины и взаимной ориентации
спина атома, спина нейтрона и .
Это позволяет отделить магн. рассеяние от ядерного (см. Магнитная нейтронография). Действит. и мнимая части lког зависят от и
даны при =10-8
см.
A. M. Балагуров, Ю. M. Останевич
1. Электромагнитная волна (в религиозной терминологии релятивизма - "свет") имеет строго постоянную скорость 300 тыс.км/с, абсурдно не отсчитываемую ни от чего. Реально ЭМ-волны имеют разную скорость в веществе (например, ~200 тыс км/с в стекле и ~3 млн. км/с в поверхностных слоях металлов, разную скорость в эфире (см. статью "Температура эфира и красные смещения"), разную скорость для разных частот (см. статью "О скорости ЭМ-волн")
2. В релятивизме "свет" есть мифическое явление само по себе, а не физическая волна, являющаяся волнением определенной физической среды. Релятивистский "свет" - это волнение ничего в ничем. У него нет среды-носителя колебаний.
3. В релятивизме возможны манипуляции со временем (замедление), поэтому там нарушаются основополагающие для любой науки принцип причинности и принцип строгой логичности. В релятивизме при скорости света время останавливается (поэтому в нем абсурдно говорить о частоте фотона). В релятивизме возможны такие насилия над разумом, как утверждение о взаимном превышении возраста близнецов, движущихся с субсветовой скоростью, и прочие издевательства над логикой, присущие любой религии.
4. В гравитационном релятивизме (ОТО) вопреки наблюдаемым фактам утверждается об угловом отклонении ЭМ-волн в пустом пространстве под действием гравитации. Однако астрономам известно, что свет от затменных двойных звезд не подвержен такому отклонению, а те "подтверждающие теорию Эйнштейна факты", которые якобы наблюдались А. Эддингтоном в 1919 году в отношении Солнца, являются фальсификацией. Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.