, то достаточно вычислить Д. п. для гармонич. поля. Электрич. индукция D меняется при этом по закону: 
,
где t - время,
-
частота поля, 
- разность фаз между векторами Е и D. Индукцию D можно
представить в виде:Диэлектрические потери - энергия перем. электрич. поля, переходящая в теплоту в диэлектрике. Д.
п.- одно из проявлений общего явления самопроизвольного перехода энергии упорядоченного
движения в энергию хаотич. теплового движения. T. к. любое перем. поле E можно представить в виде совокупности гармонич. полей:
, то достаточно вычислить Д. п. для гармонич. поля. Электрич. индукция D меняется при этом по закону: ,
где t - время,-
частота поля,
- разность фаз между векторами Е и D. Индукцию D можно
представить в виде:
Здесь 
- вещественная и мнимая части комплексной диэлектрической проницаемости 
. Используя Максвелла уравнения ,можно показать, что кол-во тепла,
выделяющееся в единице объёма диэлектрика в единицу времени, т. е. мощность
W потерь энергии электрич. поля, равно:
Подставляя E и D из (*), получим:
(
-
среднее за период значение Е2). В связи с этим 
наз. углом Д. п.
Частотная зависимость Д.
п. определяется частотной дисперсией диэлектрич. проницаемости. При резонансном
характере дисперсии максимум Д. п. приходится на частоту, близкую к резонансной
частоте 
, при
релаксац. характере дисперсии он соответствует 
,
где
- время релаксации.
При уменьшении 
величина Д. п. в идеальном диэлектрике стремится к 0 (пропорц. 
).
Однако реальные диэлектрики всегда обладают проводимостью 
,
с к-рой связаны потери энергии даже в случае эл--статич. поля (
, см. Джоуля - Ленца закон). Потери, обусловленные проводимостью,
часто включают в Д. п., принимая для малых частот 
.
В сегнетоэлектриках Д. п. могут быть велики на малых частотах и в отсутствие
проводимости благодаря гистерезису сегнетоэлектрическому.
Величина Д. п. кристаллич.
диэлектриков существенно зависит от их термич. обработки, совершенства, примесного
состава и т. п. Напр., в чистой каменной соли величина Д. п. ничтожна (
<0,0002
при 
~1 Мгц), а
небольшие примеси существенно её увеличивают до 
~0,1.
А. П. Леванюк, Д. Г. Санников
|
|
 |
